Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
Topologi och geometri för allmän relativitetsteori - Chalmers ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Detta indikerar att vår 2-form är sluten. Fysikalisk tolkning säger att det<br />
inte finns någon annan energikälla <strong>för</strong>utom den som befinner sig.<br />
Nästa del av beräkningarna beskriver inte bara flödet av solens energi<br />
utan visar även om f är exakt eller ej.<br />
I <strong>allmän</strong>het integrerar vi följade 2-form över någon orienterad mångfald<br />
på följande sätt:<br />
<br />
S<br />
<br />
f =<br />
S<br />
1<br />
2 fµν(x(u))J µν (x(u))du 1 ∧ du 2<br />
(6.2)<br />
I vårt fall S är 2-sfär som vi skall integrera över. Vi följer flervariablersanalys<br />
<strong>och</strong> parametriserar ytan x µ = x(u), u = (u1 , u2 ) ∈ S med<br />
J µν = e µ<br />
1eν2 −eν1 eµ 2 där e1 <strong>och</strong> e2 är tangentvektorer till ytan som är definerade<br />
e µ ∂xµ<br />
j = ∂uj <strong>och</strong> u1 , u2 är lokala kooridinater på mångfalden <strong>och</strong> (x µ , yν ) =<br />
(y, z), (z, x), (x, y). Vi in<strong>för</strong> sfäriska koordinater<br />
⎧<br />
⎪⎨ x = R sin θ cos φ<br />
y = R sin θ cos φ<br />
⎪⎩<br />
z = R cos θ<br />
<strong>och</strong> ersätter u1 = θ <strong>och</strong> u2 = φ med vinklarna 0 ≤ φ ≤ 2π <strong>och</strong> 0 ≤ θ ≤ π.<br />
Vi beräknar vidare komponenter av tangentvektorerna<br />
⎧<br />
e x 1<br />
e<br />
⎪⎨<br />
y<br />
1<br />
e z 1<br />
e x 2<br />
e<br />
⎪⎩<br />
y<br />
2<br />
e z 2<br />
= ∂x<br />
∂θ<br />
= ∂y<br />
∂θ<br />
= ∂z<br />
∂θ<br />
= ∂x<br />
∂φ<br />
= ∂y<br />
∂φ<br />
= ∂z<br />
∂φ<br />
= R cos θ cos φ<br />
= R cos θ sin φ<br />
= −R sin θ<br />
= −R sin θ sin φ<br />
= R sin θ cos φ<br />
= 0<br />
<strong>och</strong> på samma sätt Jakobians komponenter<br />
⎧<br />
⎪⎨ J yz = e y<br />
1ez2 − ez1 ey<br />
⎪⎩<br />
2 = R2 sin2 θ cos φ<br />
J zx = ez 1ezx − ex 1ez2 = R2 sin2 θ sin φ<br />
J xy = e x 1 ey<br />
2<br />
− ey<br />
1 ex 2 = R2 sin θ cos θ<br />
101