ASAXS - Helmholtz-Zentrum Berlin

2.3 Methoden der ASAXS-Auswertung
der Röntgenabsorptionskanten, d. h., f ′ (E) und f ′′ (E) sind als nahezu gleich null anzunehmen.
Der zweite Term in Gleichung (2.15) beschreibt die Änderung des Streukontrastes im Falle
einer Annäherung der Röntgenenergie an die Röntgenabsorptionskante der resonant streuenden
Atomsorte. Mit diesem Ansatz lässt sich der differenzielle Streuwirkungsquerschnitt in
drei energieunabhängige Anteile zerlegen
dσ dσ0
(q, E) =
dΩ
ASAXS
Experiment
B
B
B
B
B
B
Energie E 1
B
Energie E 2
B
Energie E 3
B
C
C
C
B
B
B
A
B
A
B
A
B
dΩ (q) + 2f ′ (E) dσ0R
dΩ
f(E)
d � �q , E 1 �
d �
d � �q , E 2 �
d �
E 1
d � �q , E 3 �
d �
E 2
Energie
�
(q) +
E 3
Stuhrmann
Methode
f ′ (E) 2 + f ′′ (E) 2� dσR
dΩ
d � 0 �q�
d �
d � 0 R � q�
d �
d � R �q�
d �
A
B
C
ASAXS
Auswertung
nicht resonant
B
B
C
A
B
B
B
gemischt resonant
B
B
? *
resonant
B
. (2.16)
Abbildung 2.4: Prinzip der Stuhrmann Methode zur Auswertung von ASAXS. Das Modellsystem
besteht aus drei verschiedenen Elementen (A, B und C), wobei ASAXS an
der Röntgenabsorptionskante des Elementes B durchgeführt wird (linke Seite).
Die äquivalenten Streusysteme für den nicht resonanten und resonanten
Streubeitrag sind auf der rechten Seite dargestellt. (*) Der gemischt resonante
Beitrag enthält ebenfalls quantitative Informationen über das System, die bis
zum gegenwärtigen Zeitpunkt analytisch nicht zugänglich sind.
Der erste Term dσ0
dΩ (q) ist der nicht resonante Streubeitrag, welcher der Kleinwinkelstreuung
für Röntgenenergien fern aller Röntgenabsorptionskanten entspricht [17]. Der dritte Term
(q) ist der resonante Streubeitrag, welcher der Kleinwinkelstreuung eines Systems ent-
dσR
dΩ
B
B
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