ASAXS - Helmholtz-Zentrum Berlin

7 Experimentelle Ergebnisse der getemperten Glaskeramiken
geringen Konzentration der Er-Atome in der Probe zurückzuführen ist. Jedoch sind Anzeichen
für dieses Muster zu erkennen.
Fall 2 (Abb. 7.10b) entspricht dem Anstieg des differenziellen Streuquerschnitts mit zunehmender
Röntgenenergie E bis zur jeweiligen Röntgenabsorptionskante. Für Energien oberhalb
der Absorptionskante entspricht er dem Abfall der Intensitäten mit zunehmender Röntgenenergie
E. Die Interpretation der Krümmung ist identisch mit der im Fall 1. Das Muster Fall 2
ist einmal für die Hauptprobe S3 in Abb. 7.9 zu erkennen; für die Messungen im Energiebereich
der Cd-K Röntgenabsorptionskante.
An dieser Stelle sei erwähnt, dass die beschriebenen Interpretationen der beiden Muster der
Isolinien nur für einen A-Plot zutreffen, bei dem die differenziellen Streuquerschnitte mit q 2
gewichtet sind. Anderenfalls sehen die Graphen grundlegend verschieden aus, wodurch auch
die Interpretation der Isolinien eine Andere ist. Da in der vorliegenden Arbeit die meisten
Streuquerschnitte in der gewichteten Darstellung gezeigt sind, wird hier nur auf die Interpretation
der Isolinien eines gewichteten A-Plots eingegangen.
Röntgenenergie (keV)
q (nm -1 )
dσ/dΩ(q) q 2 (cm -1 sr -1 nm -2 )
2
1
1
Cd-K
Pb-L3
Yb-L3
Er-L3
Abbildung 7.11: Gezeigt ist der A-Plot der Probe S9. Die beiden Achsen sind in logarithmischen
Skalen dargestellt. In den Bereichen, in denen keine Messungen durchgeführt
worden sind, wurden die Intensitäten bilinear interpoliert.
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