TESI DI DOTTORATO Modellazione e analisi non lineare - LabMec ...

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Capitolo 3. Comportamento dei materiali Δb,p1 = 0.75 (0.189 Sm + 0.18) (3.121) Δb,p2 = 1.75 (0.189 Sm + 0.18) (3.122) Δb,p3 = Sm (3.123) α = 0.3 (3.124) Per crisi di splitting, sono applicate le seguenti espressioni: α ⎧ ⎛ ⎞ ⎪ ⎜ Δb τ ⎟ b, s1 ≤ = ⎨ ⎜ ⎟ Δb Δb , s1 τ b ⎝ Δb , s1 ⎠ (3.125) ⎪ ⎩0 Δb , s1 < Δb dove ⎛ c ⎞ τ ⎜0. 249 0. 291 ⎟ f ' ≤ p ⎝ ⎠ b, s1 = ⎜ + c τ b, 1 d ⎟ (3.126) b Δ b, s1 = Δ b, p1 ⎡ 1 ⎛ τ ⎢ ⎜ b, exp ln ⎜ ⎢⎣ α ⎝τ b, s1 p1 ⎞⎤ ⎟ ⎥ ⎠⎥⎦ 51 (3.127) Dato un fattore di pressione di confinamento βconf, il legame τb-Δb è espresso tramite la (3.110), dove τb,sp1 = τb,s1 + βconf (τb,p1 – τb,s1) (3.128) τb,sp2 = βconf τb,sp1 (3.129) τb,spf = βconf τb,pf (3.130) Δb,sp1 = Δb,s1 + βconf (Δb,p1 – Δb,s1) > Δb,s1 (3.131) Δ Δ b, sp2 b, sp3 ⎪⎧ 3. 0 mm = ⎨ ⎪⎩ Δb , p2 ⎪⎧ 3. 0 mm = ⎨ ⎪⎩ Δb , p3 β β β β conf conf conf conf = 0 > 0 = 0 > 0 (3.132) (3.133)
Capitolo 3. Comportamento dei materiali τ b 3.4.2.3. Modello di Gan β = 0 52 β = 1 Figura 3.27. Modello di Harajli e Mukaddam [1988]. Il modello di Gan [2000] (Figura 3.28) segue, per crisi di pull-out, la curva di Eligehausen et al. [1983], descritta dalle equazioni (3.97) - (3.103). Per crisi di splitting, il legame τb-Δ b presenta una curva crescente non lineare, seguita da un tratto decrescente lineare e da un ramo a tensione costante, secondo le seguenti equazioni: ⎧ ⎪τ b, ⎪ ⎪ ⎪ τ b = ⎨τ b, ⎪ ⎪τ b, ⎪ ⎪ ⎩ dove s1 s1 sf α ⎛ ⎞ ⎜ Δb ⎟ ⎜ ⎟ ⎝ Δb , s1 ⎠ ⎡ Δb − Δb , s1 − ⎢ ⎣ Δb , s2 − Δb , s f ' ⋅c τ 0. 748 ≤ p 1 ⎤ ⎥ ⎦ ( τ −τ ) b, s1 b, sf Δ Δ Δ b b, s1 b, s2 ≤ Δ b, s1 < Δ b < Δ b ≤ Δ b, s2 Δb (3.134) c b, s1 = τ b, 1 d (3.135) b τb,s2 = 0.15 τb,s1 (3.136) τb,sf = τb,s2 (3.137) Δ b, s1 = Δ b, p1 ⎡ 1 ⎛ τ ⎢ ⎜ b, exp ln ⎜ ⎢⎣ α ⎝τ b, s1 p1 ⎞⎤ ⎟ ⎥ ⎠⎥⎦ (3.138) Δb,s2 = 2.0 mm (3.139)
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UNIVERSITÀ DELLA CALABRIA Dottorat
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