Physik A Teil 1: Mechanik - Physik-Institut - Universität Zürich
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Beziehungen, die wir aus solchen Skizzen ablesen, nur gelten, wenn das Differential gegen<br />
Null strebt. So ergibt sich, dass z.B. d⃗r = ⃗r(t + dt) − ⃗r(t) tangential zur Bahnkurve<br />
steht. Daher ist auch die Geschwindigkeit ⃗v tangential zur Bahnkurve. Der Betrag<br />
der Geschwindigkeit ist dann mit den Komponenten in kartesischen Koordinaten<br />
v = √ v 2 x + v 2 y + v 2 z.<br />
Wenn wir aus der Ortsfunktion ⃗r(t) durch Differenzieren die Geschwindigkeit ⃗v erhalten,<br />
so muss sich durch die Umkehroperation, das Integrieren, aus ⃗v wiederum ⃗r berechnen<br />
lassen. Mit 3 Integrationskonstanten ⃗r(t ◦ ) = x(t ◦ )⃗i + y(t ◦ )⃗j + z(t ◦ ) ⃗ k gilt<br />
∫ t<br />
⃗r(t) = ⃗v(t ′ )dt ′ +⃗r(t ◦ ) =⃗i [ ∫ t<br />
v x (t ′ )dt ′ +x(t ◦ ) ] +⃗j [ ∫ t<br />
v y (t ′ )dt ′ +y(t ◦ ) ] + ⃗ k [ ∫ t<br />
v z (t ′ )dt ′ +z(t ◦ ) ]<br />
t ◦ t ◦ t ◦ t ◦<br />
→<br />
r(t o )<br />
s = ∫ √ dx 2 +dy 2 +dz 2<br />
= ∫√ v2 x +v2<br />
y +v2<br />
z dt<br />
→<br />
r(t)<br />
Weg s<br />
→<br />
→<br />
r(t)-r(t o )<br />
wenn zu einer bestimmten Zeit t ◦ der Ort (Anfangsort) ⃗r(t ◦ )<br />
vorgegeben ist. Die Skizze zeigt, dass die Differenz<br />
⃗r(t) − ⃗r(t ◦ ) =<br />
∫t<br />
t ◦<br />
⃗v(t ′ )dt ′<br />
nur im ganz speziellen Fall der geradlinigen Bewegung gleich<br />
dem zurückgelegten Weg (Bogenlänge 11 ) s ist!<br />
1.3 Die Beschleunigung eines Massenpunktes<br />
Die Geschwindigkeit ⃗v eines Massenpunktes ist im allgemeinen eine Funktion der Zeit;<br />
⃗v(t) kann sowohl den Betrag wie auch die Richtung ändern.<br />
Während ⃗v(t) als Tangente an die Bahnkurve im Ortsraum<br />
→<br />
definiert ist, kann man analog die Beschleunigung ⃗a(t) als<br />
die Tangente an die Bahnkurve im Geschwindigkeitsraum darstellen.<br />
Wir definieren also:<br />
v(t) ∆v → →<br />
∆v =<br />
→<br />
→<br />
a<br />
∆t<br />
v(t+∆t)<br />
→<br />
r(t)<br />
→<br />
a(t)<br />
→<br />
v(t)<br />
→<br />
v(t+dt)<br />
∆⃗v<br />
⃗a(t) = lim<br />
∆t→0 ∆t = lim ⃗v(t + ∆t) − ⃗v(t)<br />
∆t→0 ∆t<br />
= d⃗v<br />
dt .<br />
Setzen wir die Definition für ⃗v ein, so erhalten wir nach den<br />
Regeln der Differentialrechnung<br />
⃗a(t) = d⃗v<br />
dt = d dt<br />
( ) [ ]<br />
d⃗r<br />
= d2 ⃗r m<br />
,<br />
dt dt 2 s 2<br />
also einen direkten Zusammenhang zwischen der Ortsfunktion und der Beschleunigung.<br />
Genau wie vorher können wir bei gegebener Beschleunigung die Geschwindigkeit durch<br />
Integration erhalten.<br />
⃗v(t) = ⃗v(t ◦ ) +<br />
∫t<br />
t ◦<br />
⃗a(t ′ )dt ′ .<br />
Auf Grund der Definition von ⃗a liegt ⃗a parallel zu d⃗v. Folgende Spezialfälle sind wichtig:<br />
11 R.Rothe “Höhere Mathematik” Bd I, S.136, Teubner 1955<br />
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