Physik A Teil 1: Mechanik - Physik-Institut - Universität Zürich
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und mit Gl. (83) ist<br />
0 = A h cos(δ h ) + A p cos δ, 0 = −A h<br />
1<br />
τ cosδ h + A h<br />
√<br />
ω 2 ◦ − (1/τ) 2 sin δ h + A p ω sin δ<br />
und damit A h = −A p<br />
cos δ<br />
cos δ h<br />
,<br />
tanδ h = β<br />
2m<br />
[ ]<br />
1 + 2ω2 √<br />
/ ω<br />
ω◦ 2 − ω 2 2 ◦ − (1/τ) 2<br />
Drei Beispiele mit ω ≪ ω ◦ , ω = ω ◦ und ω ≫ ω ◦ sind in den Figuren dargestellt.<br />
Mit starker Dämpfung sowie für die kritische Dämpfung müssen die Integrationskonstanten<br />
analog aus den Anfangsbedingungen festgelegt werden.<br />
2 x(t) ω = 0.15 ω ο ,<br />
1<br />
1/τ=0.1<br />
40 x(t)<br />
ω=ω ο<br />
1/τ=0.015<br />
0.2<br />
x(t)<br />
ω = 3 ω ο ,<br />
1/τ=0.1<br />
0<br />
0<br />
0.0<br />
-1<br />
-2<br />
0 50 100<br />
t<br />
-40<br />
0 100 200 300<br />
t<br />
-0.2<br />
0 50 100<br />
t<br />
7.4.2 Energiebilanz bei erzwungener Schwingung und Resonanz †<br />
[vgl. Brandt, Dahmen S.282] Die Bewegungsgleichung der erzwungenen Schwingung mit<br />
Reibung β⃗v sowie ω 2 ◦ = k/m und der potentiellen Energie der Feder V = 1 2 kx2 = ∫ x<br />
0 kxdx<br />
ist<br />
d 2 x<br />
dt + β dx<br />
2 m dt + ω2 ◦x − F(t)<br />
m = 0<br />
∣ ∣∣ · dx<br />
dt m<br />
⎛<br />
d<br />
⎝ m<br />
dt 2<br />
m dx d 2 x<br />
+β<br />
} dt {{ dt 2 }<br />
( ) ⎞ 2<br />
dx<br />
⎠ = d dt dt T<br />
( ) 2<br />
dx<br />
+ mω 2<br />
dt<br />
◦x dx<br />
} {{ dt}<br />
( mω<br />
2<br />
◦<br />
d<br />
dt<br />
− dx<br />
dt F(t) = 0<br />
)<br />
2 x2 = d dt V<br />
⇒ d ( ) 2<br />
dx<br />
dt (T + V ) = −β + F(t) dx<br />
dt dt = dE<br />
dt ; E = T + V Gesamtenergie<br />
Die zeitliche Änderung der Gesamtenergie ist bestimmt durch die negativen Reibungsverluste<br />
und die positive aufgenommene Energie.<br />
Die Änderung der Gesamtenergie über eine Periode ist:<br />
E(t + T) − E(t) =<br />
t+T ∫<br />
t<br />
dE<br />
dt ′ dt′ =<br />
t+T ∫<br />
t<br />
[<br />
−βẋ 2 + F(t ′ )ẋ ] dt ′<br />
Im stationären Gleichgewichtszustand des eingeschwungenen Systems ist<br />
E(t + T) = E(t)<br />
und damit<br />
t+T ∫<br />
βẋ 2 dt ′ =<br />
t+T ∫<br />
F(t ′ )ẋdt ′ = ¯P · T (84)<br />
t<br />
t<br />
hierbei ist ¯P die mittlere Verlustleistung, die von aussen zugeführte Energie wird<br />
vollständig in Reibungswärme umgewandelt. Es gilt mit dem komplexen Ansatz<br />
z(t) = C e −iωt = |C| e −i(ωt−δ) = |C|[cos(ωt − δ) − i sin(ωt − δ)] mit C = |C| e iδ komplex,<br />
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