Physik A Teil 1: Mechanik - Physik-Institut - Universität Zürich
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ausgedrückt werden, wobei das Schwerpunktssystem definiert ist durch ∑ n<br />
i=1 m i ⃗v si = 0<br />
T = 1 ∑<br />
m i (⃗v + ⃗v si ) 2 = 1 ∑<br />
m i (⃗v 2 + 2⃗v⃗v si + ⃗v<br />
2<br />
i<br />
2<br />
si) 2 = 1<br />
i<br />
2 m⃗v2 + 1 ∑<br />
m i ⃗v<br />
2<br />
si.<br />
2<br />
i<br />
Für einen starren Körper gilt ⃗v si = ⃗ω × ⃗r si mit ⃗r si dem Ortsvektor im Schwerpunktssystem.<br />
Damit ist die kinetische Energie<br />
T = 1 2 m⃗v2 + 1 ∑<br />
m i ⃗v si · (⃗ω × ⃗r si ) = 1 2<br />
i<br />
2 m⃗v2 + 1 ∑<br />
m i ⃗ω · (⃗r si × ⃗v si ) = 1 2<br />
i<br />
2 m⃗v2 + 1 2 ⃗ω · ⃗L s<br />
} {{ }<br />
= ⃗ω · ⃗L s<br />
⇒<br />
1<br />
2 m⃗v2 + 1 2 ⃗ωI s⃗ω = T trans + T rot (136)<br />
In dieser Form der Aufspaltung in Translationsenergie und Rotationsenergie gilt die<br />
Gleichung Gl.(136) nur für Drehungen um den Schwerpunkt.<br />
Für die Drehbewegung um einen beliebigen raumfesten Punkt mit ⃗v i = ⃗ω × ⃗r i ohne<br />
äussere Drehmomente ⃗ M = 0 ist die kinetische Energie<br />
für die der Energieerhaltungssatz gilt.<br />
9.9 Beispiele zur Kreiselbewegung<br />
9.9.1 Stabilität des Fahrrades<br />
→<br />
L o<br />
→<br />
ω<br />
→<br />
G<br />
→<br />
M o<br />
→<br />
N<br />
T kin = T rot = 1 2 ⃗ω · ⃗L = 1 ⃗ωI⃗ω (137)<br />
2<br />
Wir nehmen an, das Rad fahre geradeaus und der Fahrer<br />
kippe zufällig nach links. Sein Gewicht übt ein Drehmoment<br />
aus, das entgegen der Fahrtrichtung weist und ⃗ L ◦<br />
so dreht, dass das Fahrrad eine Linkskurve beschreibt. Dadurch<br />
kommt der Schwerpunkt des Fahrers wieder über den<br />
Unterstützungspunkt zu liegen, so dass ⃗ M ◦ verschwindet.<br />
9.9.2 Aufrichten der Kreiselachse infolge Reibungsmoment<br />
M →<br />
→<br />
M<br />
ω →<br />
A<br />
→<br />
M<br />
→<br />
r A<br />
S<br />
Der Kreisel ist an der Auflage etwas abgerundet, so dass der<br />
Auflagepunkt A ausserhalb der Figurenachse liegt. Deshalb<br />
kann die in A wirkende Reibung ⃗ R bezüglich S ein Drehmoment<br />
⃗ M s ausüben, das senkrecht zur Geraden SA steht.<br />
Wir zerlegen ⃗ M s in Komponenten parallel und senkrecht<br />
zur Figurenachse. ⃗ M‖ erzeugt ein d ⃗ L s , das antiparallel zu<br />
⃗L s steht, also zur Abbremsung führt. ⃗ M⊥ bewirkt ein Aufrichten<br />
von ⃗ L s .<br />
Der “rattleback” ist ein Beispiel für ein Kreisel, bei dem die Figurenachse um 5 ◦ bis<br />
10 ◦ gegenüber einer Hauptträgheitsachse verdreht ist. Er wechselt daher während des<br />
Kreiselns seine Drehrichtung 86 .<br />
86 Jearl Walker “Scientific Am. Oct. 1979 S.144”.<br />
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