Physik A Teil 1: Mechanik - Physik-Institut - Universität Zürich
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⃗F 12<br />
✁<br />
❍ ⃗<br />
✻ ❍❍N12<br />
✁<br />
✁ ✁ ✁✕<br />
✁ ✁<br />
✁ ✁<br />
✁<br />
❍❨<br />
❍<br />
❍✁ ✁ 2<br />
⃗R 12<br />
✁<br />
❍ ❍❍❥ R21 ⃗<br />
1 ✁<br />
✁ ✁ ✁<br />
✁ ✁<br />
✁ ✁<br />
⃗N 21<br />
✁☛<br />
❍<br />
❍<br />
❍❄✁ ✁ F21 ⃗<br />
Es ist zweckmässig, diese Kräfte in Komponenten normal<br />
und tangential zur Berührungsebene zu zerlegen. Wir nennen<br />
diese Komponenten Normalkraft ⃗ N und Reibung<br />
⃗R. Es ist also<br />
⃗F = ⃗ N + ⃗ R und nach dem Reaktionsprinzip<br />
⃗N 12 = − ⃗ N 21 sowie ⃗ R12 = − ⃗ R 21 .<br />
Meistens berühren sich zwei Körper nicht nur in einem<br />
Punkt, sondern in einer Fläche. Die Kräfte sind über diese<br />
Fläche verteilt. An jedem differentiellen Flächenelement<br />
dA greift dann die Oberflächenkraft d ⃗ F an.<br />
Dabei ist wieder d ⃗ F = d ⃗ N + d ⃗ R.<br />
Die Kraft pro Flächeneinheit dF/dA heisst die Spannung in<br />
❏❪ dF ✻<br />
❏dA<br />
σ dA.<br />
❏<br />
Insbesondere ist<br />
❏<br />
dN<br />
dR<br />
= σ die Normalspannung und = τ die Schubspannung.<br />
✛τ ❏<br />
❏<br />
<br />
dA<br />
dA dA<br />
Schub- und Normalspannungen spielen u.a. in der Festigkeitsund<br />
Elastizitätslehre (Kap.11), sowie in der Dynamik der Gase<br />
<br />
und Flüssigkeiten (Kap.12) eine bedeutsame Rolle .<br />
Unter Umständen können die über eine Fläche verteilten<br />
Oberflächenkräfte zu einer Resultierenden zusammengefasst<br />
werden, indem man sie über die Berührungsfläche B<br />
✟<br />
❆❑ ⃗<br />
❆<br />
❆<br />
✟ ✟✟✟✟✟✟ ❆ N<br />
F<br />
❆ ❆<br />
✟ integriert.<br />
❆<br />
❆ dN<br />
⃗ ❆<br />
⃗N ❆ ✟✯<br />
❆<br />
✯ ⃗<br />
❆ ✟✯ R<br />
❆ ❆❑<br />
❆✟✟✟✯ ✟✟✟✟✟✟ ❆❆<br />
❆❑ ❆ ❆❑ ❆❑ ❑ = ∫ dN ⃗ ist die totale Normalkraft,<br />
B F<br />
✟✯ ✟ ✟✟✟✟✟✯ ⃗R = ∫ dR ⃗ ist die totale Reibungskraft.<br />
✟ ✟✟✟✟✟✟✟✟✟✟✟✟ dR<br />
⃗ B F<br />
Der effektive Angriffspunkt muss dabei von Fall zu Fall aus<br />
zusätzlichen Bedingungen bestimmt werden. Für Translationen<br />
spielt seine Lage keine Rolle.<br />
Im Beispiel des ruhenden Würfels auf schiefer Ebene wird der<br />
✟ ✟✟✟✟ ❆ Angriffspunkt von R ⃗ und N ⃗ aus der Drehmomentenbedin-<br />
❆ gung (Seite 96) bestimmt. Damit der Würfel nicht umkippt,<br />
❆<br />
⃗N ❆ ✟<br />
müssen G, ⃗ R ⃗ und N ⃗ sich in einem Punkt schneiden. Die Summe<br />
der Drehwirkungen der Kräfte ist dann Null, wie wir später<br />
❆ ❆<br />
❆❆❑<br />
❆<br />
❆ ✟✟✯<br />
❆<br />
✟ ✟✟✟✟✟✟✟✟✟✟ ⃗G<br />
❄ ⃗R einsehen werden. Wir werden jetzt N und R für die beiden Fälle<br />
der trockenen und viskosen Reibung ausführlicher diskutieren.<br />
2.5.1 Trockene Oberflächen<br />
Die Anziehungskraft an den Berührungsflächen zweier trockener Körper ist im allgemeinen<br />
so schwach, dass sie vernachlässigt werden kann.<br />
Dies beruht darauf, dass die Oberflächen sich infolge ihrer<br />
Rauhigkeit nur an wenigen mikroskopisch kleinen Stellen<br />
wirklich nahe kommen (mikroskopische Kontaktfläche).<br />
Nur in höchstpolierten, hochreinen Berührungsflächen befindet sich ein grosser <strong>Teil</strong> der<br />
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