MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Bojtár: Mechanika <strong>MSc</strong><br />
Előadásvázlat<br />
belső<br />
∂W<br />
( X, t)<br />
T<br />
ρ<br />
0<br />
= F& 1 T<br />
: P −∇0<br />
⋅q % + ρ0<br />
r , ahol q% = J − F ⋅q<br />
. (7.38)<br />
∂t<br />
1 T<br />
Ebben a képletben a q% = J − F ⋅q<br />
hőáram az eredeti rendszer egységnyi felületére<br />
vonatkozik, ezért volt szükséges az átalakítás a korábban már használt Nanson-formula (lásd<br />
az első és negyedik előadást) segítségével.<br />
T<br />
Megjegyezzük, hogy az anyagmodelleknél tanultak szerint az F & : P tag a Green-Lagrange<br />
alakváltozástenzor időbeli változást kifejező alakjának és a második Piola-Kirchhoff<br />
feszültségtenzornak a szorzatával is helyettesíthető, vagyis ilyenkor a jobb oldal első tagjának<br />
E:S & -t kell írnunk.<br />
Az alapegyenletek „gyenge” változata Lagrange-féle leírásmódban<br />
Gyakorlati feladatok megoldásánál az előbb bemutatott, úgynevezett „erős” egyenleteket<br />
sokszor „gyenge” (vagy másféle elnevezéssel: „variációs”) változatukkal helyettesítik. A<br />
gyenge változat diszkretizált alakját nagyon sokszor használják különböző közelítő<br />
megoldásokban (lásd például a „végeselemes modellezés” numerikus technikáit).<br />
A gyenge változatot először a Lagrange-leírásmód esetére mutatjuk be. Írjuk fel újból a<br />
mozgásmennyiség egyenletét, a sebesség deriváltjának helyébe most a gyorsulásvektort írva (<br />
u & =a ):<br />
P⋅∇ 0<br />
+ ρ 0b − ρ 0a = 0 . (7.39)<br />
Szorozzuk meg ezt a kifejezést egy elmozdulásmező variációjával és integráljuk az egész<br />
(kezdeti) tartományon:<br />
∫ δ u ⋅ ( P ⋅∇<br />
0<br />
+ ρ 0b − ρ 0a)<br />
dΩ 0<br />
= 0 , (7.40)<br />
Ω0<br />
Az Ω<br />
0<br />
tartomány Γ<br />
0<br />
határán az alábbi perem-, kezdeti- és folytonossági feltételeket vesszük<br />
figyelembe (ha a tartománynál két indexet kell használnunk, a kezdeti állapotra utaló „nulla”<br />
felső indexbe kerül):<br />
a./ peremfeltételek:<br />
t előírt terhek a határ<br />
0 0<br />
Γ részén ( Γ =Γ − Γ ),<br />
0<br />
t<br />
t<br />
0<br />
u<br />
(7.41/a)<br />
0<br />
u előírt elmozdulások a határ Γ<br />
u<br />
részén.<br />
(7.41/b)<br />
b./ kezdeti feltételek (nulla időpillanatban az egész tartományra vonatkoznak,<br />
továbbá kielégítik a peremfeltételeket):<br />
P( X,0) = P0 ( X) , u& ( X,0) = v0( X)<br />
, (7.42)<br />
c./ folytonossági (szakadásmentességi) feltétel 95 :<br />
0<br />
n ⋅ P<br />
0<br />
= 0 a határ Γ<br />
b<br />
részén. (7.43)<br />
A mozgásmennyiség egyenletében szereplő első tag átalakítása 96 (megadjuk indexes alakban<br />
is a jobb ellenőrizhetőség kedvéért):<br />
∂(<br />
δu)<br />
∫ δu⋅P⋅∇0 d Ω<br />
0<br />
= ∫ ∇0 ⋅( δu⋅ P) d Ω0 − ∫ : PdΩ0<br />
. (7.44/a)<br />
∂X<br />
Ω0 Ω0 Ω0<br />
95 Az f ( X ) szimbólum jelentése a következő: f ( X ) lim ( f ( X ) f ( X ))<br />
= + ε − −ε .<br />
10.06.20. 103<br />
ε→0<br />
96 T<br />
Újból emlékeztetünk a Függelékre: div( A u) = div A ⋅ u + A : grad u