MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Bojtár: Mechanika <strong>MSc</strong><br />
Előadásvázlat<br />
Az anyagmodellekben szereplő változók<br />
A klasszikus fenomenológiai modellek az alakváltozások és a feszültségek kapcsolatát írják<br />
le. A megfelelő párok kiválasztásához a termodinamika első főtörvényét kell felhasználnunk,<br />
amely az energia-megmaradás általános elvét fejezi ki: környezetétől elszigetelt<br />
rendszerben – bármilyen folyamatok is mennek végbe a rendszeren belül – az energiák<br />
összege állandó 52 .<br />
Az első főtörvény többféle matematikai alakban is felírható, mi most az alábbi tömör<br />
formában adjuk meg:<br />
K & + U & = P + Q , (5.1)<br />
ahol K a kinetikus energia, U a belső energia, P a külső erők teljesítménye, Q pedig a külső<br />
hőhatás. Az egyenlet bal oldala a szerkezet teljes belső energiájának időbeli megváltozását, a<br />
jobb oldal pedig a külső energia megváltozását jelenti.<br />
Az egyes komponensek Lagrange- és Euler-rendszerben is felírhatók. A továbbiakban a<br />
nullával indexelt tagok a Lagrange-, a nulla nélküliek pedig az Euler-rendszerben adott<br />
változók.<br />
1<br />
1<br />
K = ∫ρ0 v⋅v<br />
dV0<br />
= ∫ρ<br />
v⋅v<br />
dV , U<br />
2<br />
2<br />
∫ ρ = ∫ ρ<br />
0<br />
u dV0<br />
u dV , (5.2)<br />
P<br />
∫<br />
V<br />
0<br />
V<br />
= V0<br />
⋅ v dA + ∫f<br />
⋅ v dV = ∫ T⋅<br />
v dA+<br />
∫ f ⋅ v dV<br />
0 0<br />
, (5.3)<br />
= T<br />
0 0<br />
A<br />
V<br />
0<br />
Q =−<br />
0<br />
∫q ⋅ n<br />
0<br />
dA0<br />
+ ∫ρ0<br />
r dV0<br />
= − ∫q⋅n<br />
dA+<br />
∫<br />
A<br />
V<br />
0<br />
ρr dV . (5.4)<br />
A V A<br />
V<br />
0 0<br />
Ezekben a képletekben v a sebesség vektora, ρ a sűrűség, u (most nem elmozdulást jelöl!)<br />
az egységnyi tömeghez tartozó belső energia, T és f a felületi és térfogati erőket jelentik, q a<br />
szerkezetből kifelé irányítottnak felvett (egységnyi felülethez tartozó) hőáram-vektor, n egy<br />
elemi felület normálvektora, az r függvény pedig a szerkezet belsejében levő, egységnyi<br />
tömegre vonatkozó hőforrás-változás (a hőforrás jelen esetben energia dimenziójú, a rendszer<br />
belsejében levő belső hőtermelő eszköz (pl. elektromos melegítő, kazán, stb.).<br />
Az időbeli változást leíró tagok:<br />
1 d<br />
d<br />
1<br />
K& ⎡<br />
⎤<br />
= ( ρ dV ) ( ρ dV ( ) ρ dV ρ dV<br />
2 ∫ ⎢<br />
v⋅ v + v ⋅ v) = ⋅ + ⋅ = ⋅ =<br />
⎣dt<br />
dt ⎥<br />
⎦ 2<br />
∫ v& v v v& ∫ v v& (5.5)<br />
V V V<br />
= ∫ v⋅(<br />
σ⋅∇+<br />
f) dV .<br />
V<br />
V<br />
52 Ha a rendszer nem zárt, akkor a rendszer energiája pontosan annyival nő, amennyivel a környezeté<br />
csökken (a változás természetesen fordított irányban is érvényes). Megjegyezzük, hogy ennek az<br />
alapvető elvnek a megformálása sok tudós nevéhez fűződik: első nyomai már milétoszi Thalész<br />
munkáiban felbukkantak, Galilei is említi egy változatát egyik publikációjában. Első –<br />
matematikailag is megformált – leírását Gottfried Wilhelm Leibnitznél találjuk, majd Antoine<br />
Lavoisier, Pierre-Simon Laplace, Benjamin Thompson (ismertebb nevén Sir Rumford) és Thomas<br />
Young is sokat foglalkozott vele. Young volt egyébként az első, aki az „energia” kifejezést a ma<br />
szokásos értelemben használta a főtörvénnyel kapcsolatban. A XIX. század második felében is sok<br />
tudós (Gaspard-Gustave Coriolis, Jean-Victor Poncelet, Julius Robert von Mayer, stb.) végzett ezzel<br />
kapcsolatos kutatásokat.<br />
10.06.20. 64