MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Bojtár: Mechanika <strong>MSc</strong><br />
Előadásvázlat<br />
N<br />
⎡<br />
0<br />
⎡ 1 ⎤<br />
, x 5<br />
⎢<br />
0<br />
N<br />
⎥ ⎢<br />
⎥<br />
⎢ 2 ⎥ ⎢ v, y<br />
+ k4u<br />
⎥<br />
0 0<br />
⎢ N ⎥ ⎢<br />
6<br />
u, y<br />
+ v, x<br />
− k4v + k5u<br />
⎥<br />
⎢ ⎥ = D ⎢<br />
0<br />
⎥<br />
⎢M1<br />
⎥ ⎢ − w, xx<br />
+ k5 w,<br />
y ⎥<br />
⎢<br />
0<br />
M ⎥ ⎢<br />
2<br />
−w, yy<br />
− k4 w ⎥<br />
, x<br />
⎢ ⎥ ⎢<br />
⎥<br />
0 0<br />
⎢⎣ M<br />
6 ⎥⎦ ⎢⎣ −w, xy<br />
− w, yx<br />
+ k4 w, y<br />
− k5 w,<br />
x ⎥⎦<br />
u<br />
− k v<br />
⎤<br />
% . (13.136)<br />
A képletekben szereplő D és D ɶ mátrixok az anyagi merevségeket, vagyis az<br />
anyagmodelleket képviselik. Most is behelyettesítjük az energiafüggvények variációit a<br />
Hamilton-féle variációs elv képletébe, majd δu, δv, δ w, δw, x<br />
és δ w,<br />
y<br />
zérus értékét<br />
figyelembe véve felírjuk az általános mozgásegyenleteket:<br />
0 0 0 0<br />
N + N − k N − k N = I u&& − I w&& + µ u& , N + N + k N + k N = (13.137)<br />
1, x 6, y 4 2 5 6 0 1 , x 1 6, x 2, y 4 6 5 1<br />
= I v&& − I w&& + µ v& , Q + Q = q + I w&& + µ w& ,<br />
(13.138)<br />
0 1 , y 2 1, x , y 3 0 3<br />
−M − M − k M − k M + Q = I w&& − I v&& (13.139)<br />
0 0<br />
,<br />
6, x 2, y 4 6 5 1 2 2 , y 1<br />
M M k M k M Q I w&& I u&& (13.140)<br />
0 0<br />
.<br />
1, x<br />
+<br />
6, y<br />
−<br />
4 2<br />
−<br />
5 6<br />
−<br />
1<br />
= −<br />
2 , x<br />
+<br />
1<br />
A szükséges peremfeltételek:<br />
(13.141)<br />
x = 0, X ⇒δ u = 0, vagy N ; δ v = 0 vagy N ; δ w = 0 vagy Q + M ; δ w = 0 vagy M<br />
1 6 1 6, y , x<br />
1;<br />
y = 0, Y ⇒δ u = 0 vagy N ; δ v = 0 vagy N ; δ w = 0 vagy Q + M ; δ w = 0 vagy M ,<br />
6 2 2 6, x , y<br />
2<br />
( x, y) = (0,0),( X , Y),( X ,0),(0, Y ) ⇒ δ w = 0, vagy M .<br />
Szorozzuk meg a mozgásegyenletek közül az elsőt (ismét vektoriálisan) j1<br />
× -tel, a másodikat<br />
j × -tel, a harmadikat j × -tel, a negyediket ismét j × -tel, az ötödiket j × -tel, majd adjuk<br />
2<br />
3<br />
össze az egyenleteket, kiegészítve az összeget a j 3 × ( N 6 − N 6 ) értékkel. Formailag<br />
ugyanazokhoz a mátrixegyenletekhez jutunk, amelyeket a derékszögű négyszög lemezeknél<br />
már bemutattunk.<br />
A Q 1 és Q2<br />
nyíróerőket újból a két utolsó mozgásegyenletből határozhatjuk meg, így az első<br />
három egyenlet az u, v és w elmozdulásfüggvények meghatározására használhatók. A<br />
nyíróerők képletei:<br />
0 0<br />
Q = M + M + k M + k M + I w&<br />
− I &<br />
,<br />
(13.142)<br />
Q<br />
2 2, y 6, x 4 6 5 1 2 , y 1v<br />
1 1, x 6, y 4 2 5 6 2<br />
&<br />
, x − 1<br />
1<br />
0 0<br />
= M + M − k M − k M + I w&<br />
I u&<br />
. (13.143)<br />
6<br />
2<br />
Fontos megjegyzés, hogy a derékszögű és köralakú lemezek egyenletei az itt bemutatott<br />
általános egyenletekből egyszerűsítéssel megkaphatók. Például<br />
0<br />
0<br />
a./ négyszög lemezeknél k 4 = k5<br />
= 0 egyszerűsítés alkalmazható,<br />
b./ köralakú lemezeknél pedig:<br />
0 0<br />
k5 = 0, k4<br />
= 1/ r, dx = dr , dy = rdΘ , dA = r dr dΘ<br />
,<br />
1 ∂( rNi ) 1 ∂( rQi ) 1 ∂( rM<br />
i<br />
)<br />
Ni, x<br />
= , Qi , x<br />
= , M<br />
i,<br />
x<br />
= .<br />
r ∂r r ∂r r ∂r<br />
10.06.20. 224