MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Bojtár: Mechanika <strong>MSc</strong><br />
Előadásvázlat<br />
⎡i1, s<br />
⋅i 1 1<br />
i1, s<br />
⋅i 1 2<br />
i1, s<br />
⋅i ⎤ ⎡<br />
1 3<br />
i1, s<br />
⋅i 2 1<br />
i1, s<br />
⋅i 2 2<br />
i1, s<br />
⋅i<br />
⎤<br />
2 3<br />
⎢ ⎥ ⎢ ⎥<br />
K =<br />
1<br />
⎢i2, s<br />
⋅i 1 1<br />
i2, s<br />
⋅i 1 2<br />
i2, s<br />
⋅ i<br />
1 3 ⎥ , K =<br />
2<br />
⎢i2, s<br />
⋅i 2 1<br />
i2, s<br />
⋅i 2 2<br />
i2, s<br />
⋅i<br />
2 3 ⎥ ,<br />
⎢ ⎥ ⎢ ⎥<br />
⎣<br />
i3, s<br />
⋅i 1 1<br />
i3, s<br />
⋅i 1 2<br />
i3, s<br />
⋅i 1 3 ⎦ ⎣<br />
i3, s<br />
⋅i 2 1<br />
i3, s<br />
⋅i 2 2<br />
i3, s<br />
⋅i<br />
2 3 ⎦<br />
(3.51/a)<br />
⎡i1, s<br />
⋅i 3 1<br />
i1, s<br />
⋅i 3 2<br />
i1, s<br />
⋅i<br />
⎤<br />
3 3<br />
⎢<br />
⎥<br />
K = i<br />
3<br />
⎢ 2, s<br />
⋅i 3 1<br />
i2, s<br />
⋅i 3 2<br />
i2, s<br />
⋅i<br />
3 3 ⎥ ,<br />
⎢⎣<br />
i3, s<br />
⋅i 3 1<br />
i3, s<br />
⋅i 3 2<br />
i3, s<br />
⋅i<br />
3 3 ⎥⎦<br />
vagy tömörebb jelöléssel (a mátrix sorszámára és a „kimaradó” indexre utaló számozással):<br />
⎡ 0 k13 −k12 ⎤ ⎡ 0 k23 −k22 ⎤ ⎡ 0 k33 −k32<br />
⎤<br />
K =<br />
⎢<br />
k<br />
1 13<br />
0 k<br />
⎥<br />
11<br />
, K<br />
⎢<br />
k<br />
2 23<br />
0 k<br />
⎥<br />
21<br />
, K<br />
⎢<br />
3<br />
k33 0 k<br />
⎥<br />
⎢<br />
−<br />
⎥<br />
=<br />
⎢<br />
−<br />
⎥<br />
=<br />
⎢<br />
−<br />
31 ⎥<br />
. (3.51/b)<br />
⎢⎣ k12 −k11 0 ⎥⎦ ⎢⎣ k22 −k21 0 ⎥⎦ ⎢⎣ k32 −k31<br />
0 ⎥⎦<br />
Ezeket a tenzorokat hívják az adott bázis görbületi tenzorainak. Segítségükkel végezhető el<br />
minden – az adott bázishoz tartozó – fontos mechanikai művelet, így például az<br />
alakváltozások számítása az eltolódásokból. Mielőtt tovább folytatnánk ezek meghatározását,<br />
gyakorlásul megadjuk a korábbiakban már vizsgált hengerkoordináták esetén ezen görbületi<br />
tenzorok értékét:<br />
∂ s = ∂r, ∂ s = r∂ϑ,<br />
∂ s = ∂z<br />
1 2 3<br />
i = sin ϑ i + cos ϑ i , i = cos ϑi − sin ϑ i , i = i .<br />
1 x y 2 x y 3 z<br />
⎡ 0 1/ r 0⎤<br />
K = K<br />
1 3<br />
= 0, K =<br />
⎢<br />
1/ r 0 0<br />
⎥<br />
.<br />
2 ⎢<br />
−<br />
⎥<br />
(3.52)<br />
⎢⎣<br />
0 0 0⎥⎦<br />
Természetesen a számítás gömbkoordináta-rendszer esetén is hasonló módon végezhető el,<br />
de ennek részleteire most nem térünk ki.<br />
Folytassuk az alakváltozás-komponensek számítását. Deriváljuk most az<br />
u = u1i1 + u2i2 + u3i3<br />
(3.53)<br />
alakban megadható elmozdulásvektort az egyes koordináták szerint:<br />
∂ u ∂u1 ∂u2<br />
∂u<br />
=<br />
3<br />
i1 + i2 + i3 + i1 ( u3k12 − u2k13 ) + i2 ( u1k13 − u3k11 ) + i3 ( u2k11 − u1k12<br />
),<br />
∂s ∂s ∂s ∂s<br />
1 1 1 1<br />
∂ u ∂u1 ∂u2<br />
∂u<br />
=<br />
3<br />
i1 + i2 + i3 + i1 ( u3k22 − u2k23 ) + i2 ( u1k23 − u3k21 ) + i3 ( u2k21 − u1k<br />
22 ),<br />
(3.54)<br />
∂s2 ∂s2 ∂s2 ∂s2<br />
∂ u ∂u1 ∂u2<br />
∂u<br />
=<br />
3<br />
i1 + i2 + i3 + i1 ( u3k32 − u2k33 ) + i2<br />
( u1 33 3 31 ) 3 ( 2 31 1 32 )<br />
∂s3 ∂s3 ∂s3 ∂s<br />
k − u k + i u k − u k .<br />
3<br />
Az alakváltozások most már egyszerűen számolhatók:<br />
10.06.20. 43