MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Bojtár: Mechanika <strong>MSc</strong><br />
Előadásvázlat<br />
x( X, t) = X + a(1 − t) Y , y( X, t) = (1 + b) Y , 2 ≤ t ≤ 3 , t = t − 2 .<br />
⎡1 a(1 − t) ⎤ 0<br />
1 1 1 ( 1)<br />
F = , F & ⎡ − a⎤ − ⎡ + b a t − ⎤ 1 ⎡0<br />
−a⎤<br />
⎢ = , F =<br />
,<br />
0 1+ b<br />
⎥ ⎢<br />
0 0<br />
⎥<br />
1+<br />
b<br />
⎢<br />
0 1<br />
⎥ L =<br />
,<br />
⎣ ⎦ ⎣ ⎦ ⎣ ⎦ 1+ b<br />
⎢<br />
0 0<br />
⎥<br />
⎣ ⎦<br />
1 ⎡ 0 −a⎤<br />
D=<br />
2(1 + b)<br />
⎢<br />
−a<br />
0<br />
⎥<br />
⎣ ⎦ ,<br />
1 ⎡0 a ⎤ 1 0 0<br />
E= , E= & ⎡ ⎤<br />
2<br />
2<br />
⎢<br />
a a + bt( bt + 2)<br />
⎥<br />
2<br />
⎢<br />
0 2 b( bt + 1)<br />
⎥<br />
⎣ ⎦ ⎣ ⎦<br />
d./ Negyedik fázisból az ötödikbe:<br />
x( X, t) = X , y( X, t) = (1 + b − bt) Y , 3 ≤ t ≤ 4 , t = t − 3 .<br />
⎡1 0 ⎤ 0 0<br />
1 1 1 0 1 0 0<br />
F = , F & ⎡ ⎤ ⎡<br />
= , F + b − bt ⎤ ⎡ ⎤<br />
⎢ − =<br />
, L =<br />
0 1+ b − bt<br />
⎥ ⎢<br />
0 −b ⎥<br />
1+ b − bt<br />
⎢<br />
0 1<br />
⎥<br />
1+ b − bt<br />
⎢<br />
0 −b<br />
⎥<br />
⎣ ⎦ ⎣ ⎦ ⎣ ⎦ ⎣ ⎦<br />
D = L .<br />
A Green-Lagrange-féle alakváltozás-tenzor az ötödik konfigurációban zérus lesz,<br />
mivel itt ( t = 4− nél ) F = I .<br />
Érdekes kiszámítani a deformáció-sebesség tenzor idő szerinti integrálját a teljes<br />
sorozatot figyelembe véve:<br />
4<br />
1 ⎡0 a⎤ ⎡0 0 ⎤ 1 ⎡ 0 −a⎤ ⎡0 0 ⎤<br />
∫ D( t ) dt =<br />
2<br />
⎢<br />
a 0<br />
⎥ + ⎢ + + =<br />
0 ln(1 + b) ⎥<br />
2(1 + b)<br />
⎢<br />
−a 0<br />
⎥ ⎢<br />
0 − ln(1 + b)<br />
⎥<br />
0<br />
⎣ ⎦ ⎣ ⎦ ⎣ ⎦ ⎣ ⎦<br />
ab ⎡0 1⎤<br />
=<br />
2(1 + b)<br />
⎢<br />
1 0<br />
⎥<br />
⎣ ⎦ .<br />
Az integrál zérustól különböző, pedig az ötödik fázis az eredeti állapottal megegyező,<br />
vagyis D nem pontos jellemzője a teljes deformációnak.<br />
Az F gradienstenzor szorzat alakú (poláris) felbontása<br />
Nagy alakváltozásokkal járó egyes folyamatokban – különösen akkor, ha jelentős forgási<br />
hatások is vannak – sokszor célszerű a gradiens tenzort szorzat alakban felbontani. Ezt a<br />
következőképpen hajtják végre:<br />
F = R ⋅ U ,<br />
(2.36)<br />
ahol<br />
-1<br />
T<br />
T<br />
R = R és U = U . (2.37)<br />
Amikor az euleri bázisban óhajtjuk kiszámítani egy vonaldarab hosszát, akkor ezzel a<br />
felbontással az alábbi módon adhatjuk meg egy elemi szakasz hosszát:<br />
dx = R⋅U⋅ dX<br />
, (2.38)<br />
ahol a szimmetrikus U a nyúlási alakváltozásokat jellemzi (megjegyezzük, hogy az U – I<br />
másodrendű tenzort Biot 25 -féle alakváltozási tenzornak nevezik), R pedig a merevtestszerű<br />
elfordulásokat jellemzi. A két vonalelem, dx és dX kapcsolatának leírásához a pillanatnyi és<br />
25 Maurice Anthony Biot (1905 – 1985) belga-amerikai fizikus. A pórusokkal lazított, de egyébként<br />
rugalmas (poroelasztikus) anyagokban lezajló folyamatok modellezésének kiváló kutatója volt,<br />
továbbá viszkoelasztikus anyagokkal és irreverzibilis termodinamikával is sokat foglalkozott.<br />
Magyarul is megjelent Kármán Tódorral együtt írt kiváló könyve: Matematikai módszerek, Műszaki<br />
Könyvkiadó, 1967.<br />
10.06.20. 28