MECHANIKA - MSc

Bojtár: Mechanika MSc
Előadásvázlat
2( τ xz τ xy − s x τ yz
), 2( τ xy τ yz
− s y τ xz ), 2( τ yz τ xz − s zτ xy
) ⎤
⎦ .
A konstansok:
∂ F ∂ 3 3 1
, F tg Θ ∂ F ∂
C = C = − ,
C
=
F
∂ ∂ ∂Θ Θ ∂Θ .
1 2 3
I 3
1
J 2 J 2cos3
2 J2
A négy bemutatott folyási feltétel esetére:
3 sin
Θ
Tresca → C 1 = 0, C 2 = 2cos Θ (1 + tg Θ tg 3 Θ ), C
3
=
;
J cos3
Θ
HMH → C = C = 0, C
= 3;
3
1 3 2
sin
Φ
MC → C 1 = , C 2
= cos Θ (1 + tg Θ tg 3 Θ ) + sin Φ ( tg 3 Θ − tg
Θ ) 3 ,
(6.29)
3
C
=
3 sin Θ + cosΘ sin Φ
;
2J
cos3Θ
PD → C = α
, C = 1, C
=
0 .
1 2 3
A folyási vektorok ezzel a módosítással egyszerűbben számíthatók, és így nem okoz
nehézséget egy numerikus modellnél a gyors váltás sem az egyes anyagmodellek között.
B./ Viszkózus modellek 84 .
2
Minden anyag viselkedésére hatással van az idő, legfeljebb az időlépték változik, vannak
anyagok (pl. a kőzetek), ahol ez évszázadokban vagy évezredekben mérhető, egy lágy
polimernél azonban órák is elegendők jelentős szerkezeti változások bekövetkeztéhez. Ennek
a különbségnek az oka a mikroszerkezet zet átalakításához szükséges idő különböző léptéke.
Viszkózus jelenségek alapvető jellemzői 1D húzókísérletek tapasztalatai
alapján:
A jelenségek leírásához használnunk kell az alakváltozások és feszültségek időbeli változását
is:
2
(6.28)
6.10. ábra:
Viszkózus
hatások
különböző
típusai
84 A viszkózus hatásokat leíró elemi modelleknél felhasználtuk a
A viszkózus hatásokat leíró elemi modelleknél felhasználtuk a [ ]
2 alatti tankönyv vonatkozó
fejezetét. A további részletek után érdeklődőknek javasoljuk a könyv részletes tanulmányozását.
10.06.20.
92