MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Bojtár: Mechanika <strong>MSc</strong><br />
Előadásvázlat<br />
zérus. Az előbbi anyagmodellnél tehát a jobb oldalon szereplő alakváltozás-sebesség tenzora<br />
nulla, de Dσ<br />
/ Dt nem az, vagyis így az egyenlet nem megfelelő, mindenképpen korrigálni<br />
kell.<br />
Az előbb bemutatott σ ε kapcsolattal tehát az az alapvető gond, hogy valamilyen módon<br />
figyelembe kell vennünk benne a nagy elfordulások hatását. A nemlineáris mechanikában ezt<br />
a feladatot a feszültségtenzor objektív sebességének (vagy más, tömörebb elnevezéssel egy<br />
objektív feszültség-tenzornak) a bevezetésével oldják meg. Sokféle ilyen objektív változat<br />
létezik, mi csak néhányat mutatunk be közülük.<br />
a./ Jaumann 42 -sebességtenzor<br />
Jaumann a következő objektív modellt javasolta (indexes jelöléssel is megadjuk):<br />
J Dσ<br />
D σ<br />
∇ T ∇ J i j<br />
T<br />
σ = − W ⋅σ − σ ⋅ W , σ<br />
i j<br />
= −Wi kσ k j<br />
− σ<br />
i kWk j<br />
, (4.52)<br />
Dt<br />
Dt<br />
ahol W a (2.26) egyenletben definiált ferdén szimmetrikus spin tenzor. A bal oldalon<br />
szereplő tenzor felső indexében a ∇ jel az objektív sebességre utal, a J betű pedig<br />
Jaumann nevének szimbóluma. Ezt az objektív tenzort kell ezek után az anyagmodell<br />
egyenletébe helyettesíteni:<br />
∇<br />
σ J σ<br />
C J ∇<br />
: D,<br />
J σ<br />
= σ = C<br />
D D . (4.53)<br />
i j i j k l k l<br />
A két egyenlet összevetéséből:<br />
Dσ σ<br />
∇ J +W σ +σ W T =C<br />
σ<br />
= ⋅ ⋅ J : D+W ⋅ σ+σ ⋅ W<br />
T . (4.54)<br />
Dt<br />
A második egyenlőség utáni első tag a tényleges anyagi viselkedést, a második és<br />
harmadik pedig együttesen az elfordulás hatását modellezi.<br />
b./ Truesdell 43 -sebességtenzor<br />
Truesdell javaslata a következő:<br />
D<br />
i j<br />
v<br />
k<br />
vi v<br />
∇T D σ<br />
σ ∂ ∂ ∂<br />
T ∇T<br />
j<br />
σ = + div( v) σ − L ⋅σ − σ ⋅L , σ<br />
i j<br />
= + σ<br />
i j<br />
− σ<br />
k j<br />
− σi k<br />
.<br />
Dt Dt ∂x ∂x ∂x<br />
k k k<br />
(4.55)<br />
A képletben szereplő L tenzor a sebességgradiens-tenzor, korábban a (2.22) képlettel<br />
definiáltuk, v pedig a sebességek vektora.<br />
c./ Green-Naghdi 44 -féle sebességtenzor<br />
G Dσ<br />
D σ<br />
∇ T ∇G i j<br />
T<br />
σ = − Ω⋅σ − σ ⋅Ω<br />
, σ<br />
i j<br />
= − Ω<br />
i kσ k j<br />
− σi kΩ k j<br />
, (4.56)<br />
Dt<br />
Dt<br />
ahol az Ω tenzort a rotációs tenzor segítségével számíthatjuk (a jobb oldal első<br />
tagjánál idő szerinti deriváltat kell figyelembe vennünk):<br />
Ω=R& ⋅R T . (4.57)<br />
42 Gustav Jaumann (1863 – 1924) magyarországi születésű osztrák fizikus. Sokat foglalkozott<br />
kontinuummechanikai vizsgálatokkal és a tenzorszámítás különböző kérdéseivel.<br />
43<br />
Clifford Ambrose Truesdell (1919 – 2000) amerikai matematikus. Sokat tett a modern<br />
termodinamikai elméletek mechanikai alkalmazásának bevezetéséért.<br />
44 Paul M. Naghdi (1924 – 1994) amerikai gépészmérnök, élete nagy részében a Berkeley Egyetem<br />
tanára. Főleg áramlástannal és anyagmodellezéssel foglalkozott.<br />
10.06.20. 57