MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
MECHANIKA - MSc
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Bojtár: Mechanika <strong>MSc</strong><br />
Előadásvázlat<br />
2 2 2<br />
∂ F 2 2 ∂ F 1 ∂ F 2 1 ∂F 2 2 ∂F<br />
= cos β − sinβcosβ + sin β + sin β + sinβcos β.<br />
2 2 2 2<br />
∂r r ∂r∂β r ∂β r ∂r r ∂β<br />
Hasonlóan az y szerinti második derivált: (11.12)<br />
2 2 2 2<br />
∂ F ∂ F 2 2 ∂ F 1 ∂ F 2 1 ∂F 2 2 ∂F<br />
= sin β + sinβcosβ + cos β + cos β − sinβcos β.<br />
2 2 2 2 2<br />
∂y ∂r r ∂r∂β r ∂β r ∂r r ∂β<br />
A vegyes második derivált szintén az elsőkből számítható:<br />
2<br />
∂ F<br />
∂x<br />
∂y<br />
2<br />
∂ F<br />
1<br />
= sin βcosβ −<br />
2<br />
2<br />
∂r<br />
r<br />
2<br />
2<br />
∂ F 2 2 1 ∂ F<br />
1 ∂F<br />
(sin β − cos β)<br />
− sin βcosβ − sin βcosβ +<br />
2 2<br />
∂r<br />
∂β<br />
r ∂β<br />
r ∂r<br />
1 ∂F<br />
2<br />
+ (sin β − cos<br />
2 β)<br />
. (11.13)<br />
2<br />
r ∂β<br />
A másodrendű deriváltat meghatározó tagok összeadásából a következőt kapjuk:<br />
2<br />
2<br />
2<br />
∂ F ∂ F ∂ F 1 ∂F<br />
1 ∂ F<br />
∆F = + = + + .<br />
(11.14)<br />
2 2 2<br />
2 2<br />
∂x<br />
∂y<br />
∂r<br />
r ∂r<br />
r ∂β<br />
Ennek segítségével már előállíthatjuk a differenciálegyenletet:<br />
⎡<br />
2<br />
2 2<br />
2<br />
∂ 1 ∂ 1 ∂ ⎤ ⎡∂<br />
1 ∂ 1 ∂ ⎤<br />
∆∆ F F F F<br />
= ⎢ + +<br />
= 0 .<br />
2<br />
2 2 ⎥ ⎢ + +<br />
2<br />
2 2 ⎥<br />
⎣∂r<br />
r ∂r<br />
r ∂β ⎦ ⎣ ∂r<br />
r ∂r<br />
r ∂β<br />
(11.15)<br />
⎦<br />
A feszültségek transzformációs képlettel számíthatók (emlékeztetőül lásd a Függelék (F.45)<br />
alatti képletét):<br />
2<br />
2<br />
2<br />
2<br />
σr = σx<br />
cos β + σ y sin β + τx y sin2β,<br />
σβ =σx<br />
sin β + σ y cos β − τx<br />
y sin2β<br />
, (11.16)<br />
1<br />
τ r β = − ( σ x − σ y )sin 2β + τ x y cos 2β<br />
.<br />
2<br />
Behelyettesítve ide a feszültségeknek a feszültségfüggvénnyel való kapcsolatát,<br />
egyszerűsítések után a végső képletek:<br />
2<br />
2<br />
1 ∂F<br />
1 ∂ F ∂ F ∂ ⎛ 1 ∂F<br />
⎞<br />
σr = + , σ = , τ = − ⎜ ⎟ ,<br />
2 2 β 2 r β<br />
(11.17)<br />
r ∂r<br />
r ∂β ∂r<br />
∂r<br />
⎝ r ∂β ⎠<br />
Megjegyezzük, hogy tengelyszimmetria esetén a feszültségek számítása és maga a<br />
differenciálegyenlet még tovább egyszerűsödik, a feszültségfüggvény csak r-től függ:<br />
2<br />
1 dF d F<br />
σ<br />
r<br />
= , σ<br />
β<br />
= , τ 0 ,<br />
2 rβ<br />
=<br />
r dr dr<br />
(11.18)<br />
4 3 2<br />
d F 2 d F 1 d F 1 dF<br />
+ − + = 0 .<br />
4 3 2 2 3<br />
dr r dr r dr r dr<br />
(11.19)<br />
Ez az egyenlet egyébként nem más, mint az úgynevezett Euler-féle differenciálegyenlet<br />
polárkoordinátás alakja (a mechanikai feladathoz most már egy közönséges<br />
differenciálegyenlet tartozik parciális helyett!).<br />
4<br />
Az Euler-egyenlet általános megoldásának felírásához az egyenletet r -nel megszorozzák:<br />
4 3 2<br />
4 d F 3 d F 2 d F dF<br />
r + 2r − r + r = 0<br />
4 3 2<br />
dr dr dr dr<br />
, (11.20)<br />
m<br />
majd a megoldást F = cr alakban keresik.<br />
Ezt behelyettesítve az<br />
4 3 2<br />
m − 4m<br />
+ 4m<br />
= 0<br />
(11.21)<br />
2<br />
10.06.20. 170