Theoretische Physik: Mechanik - Skriptum zur Vorlesung - Laserphysik
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<strong>Theoretische</strong> <strong>Physik</strong>: <strong>Mechanik</strong> WS 02/03, H.-J. Kull 10<br />
Geschwindigkeitsabhängige Kraft<br />
Ist die Kraft nur von der Geschwindigkeit abhängig, F = F (v), so bestimmt man<br />
zunächst die Funktion t = t(v) durch<br />
dt(v)<br />
dv<br />
= 1<br />
˙v<br />
<br />
t =<br />
v0<br />
v<br />
= m<br />
F (v)<br />
′ m<br />
dv<br />
F (v ′ )<br />
(2.1)<br />
Die gesuchte Funktion v = v(t) ist die Umkehrfunktion von t = t(v). Die Umkehrfunktion<br />
existiert lokal in der Umgebung eines Punktes v∗ falls t ′ (v∗) = 0. Dann<br />
ist dt = t ′ (v∗)dv nach dv = dt/t ′ (v∗) auflösbar. Mit v(t) erhält man x(t) durch<br />
Integration<br />
Ortsabhängige Kraft<br />
x(t) = x0 +<br />
t<br />
0<br />
dt ′ v(t ′ ). (2.2)<br />
Besondere Bedeutung haben Kräfte F = F (x), die nur vom Ort abhängen. Für<br />
diese Kräfte existiert ein Energieerhaltungssatz. Multipliziert man die Bewegungsgleichung<br />
mit ˙x, so gilt<br />
m¨x ˙x = F (x) ˙x,<br />
<br />
d 1<br />
m ˙x2 =<br />
dt 2 d<br />
⎛<br />
<br />
⎝<br />
dt<br />
x(t)<br />
a<br />
dx ′ F (x ′ )<br />
Definiert man die kinetische Energie T (v) und die potentielle Energie U(x) durch<br />
T (v) = 1<br />
2 mv2 , U(x) = −<br />
x<br />
a<br />
⎞<br />
⎠ .<br />
dx ′ F (x ′ ), U(a) = 0 (2.3)<br />
mit einem beliebigen Bezugspunkt a, so folgt daraus der Energieerhaltungssatz<br />
d<br />
(T + U) = 0, T (v) + U(x) = E. (2.4)<br />
dt<br />
Die Gesamtenergie E ist eine Konstante, die bei der Bewegung, x = x(t), v = v(t)<br />
erhalten bleibt.