Theoretische Physik: Mechanik - Skriptum zur Vorlesung - Laserphysik
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<strong>Theoretische</strong> <strong>Physik</strong>: <strong>Mechanik</strong> WS 02/03, H.-J. Kull 60<br />
Damit lauten der Drehimpuls- und Energieerhaltungssatz<br />
L = mr 2 ˙ϕ = const, (4.50)<br />
E = 1<br />
2 m ˙r2 + 1<br />
2 mr2 ˙ϕ 2 + U(r) = const. (4.51)<br />
Diese Erhaltungssätze bilden ein System von 2 gekoppelten Differentialgleichungen<br />
1. Ordnung für die Funktionen r(t) und ϕ(t). Zur eindeutigen Festlegung einer<br />
Lösung sind noch zwei Anfangsbedingungen<br />
r(0) = r0, ϕ(0) = ϕ0 (4.52)<br />
erforderlich. Die Newtonsche Bewegungsgleichung für einen Massenpunkt stellt ein<br />
System von 3 gekoppelten Differentialgleichungen 2.Ordnung dar. Die allgemeine<br />
Lösung besitzt 6 Integrationskonstanten. 4 Integrationskonstanten werden durch<br />
die Energie und die drei Komponenten des Drehimpulses bestimmt. Die restlichen<br />
beiden Integrationskonstanten sind durch (4.52) festgelegt.<br />
Integration der Bewegungsgleichungen<br />
Eliminiert man ˙ϕ mit Hilfe der Beziehungen<br />
so lautet der Energiesatz<br />
˙ϕ = L<br />
,<br />
mr2 1<br />
2 mr2 ˙ϕ 2 = L2<br />
2mr 2<br />
(4.53)<br />
E = 1<br />
2 m ˙r2 + Ueff(r), Ueff(r) = U(r) + L2<br />
. (4.54)<br />
2mr2 Man kann die Radialbewegung r = r(t) als eine eindimensionale Bewegung in einem<br />
effektiven Potential Ueff(r) auffassen und entsprechend integrieren<br />
<br />
2<br />
˙r = ±<br />
m (E − Ueff), t = ±<br />
r(t)<br />
r0<br />
dr ′<br />
.<br />
2 (E − Ueff)<br />
m<br />
Die Lösung t = t(r) bestimmt implizit die Radialbewegung r = r(t). Damit kann<br />
die Winkelbewegung ϕ = ϕ(t) ebenfalls integriert werden,<br />
ϕ(t) = ϕ0 +<br />
t<br />
0<br />
L<br />
mr 2 dt′ . (4.55)