Theoretische Physik: Mechanik - Skriptum zur Vorlesung - Laserphysik
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<strong>Theoretische</strong> <strong>Physik</strong>: <strong>Mechanik</strong> WS 02/03, H.-J. Kull 111<br />
Der erste Term bezeichnet die Geschwindigkeit des Bezugspunktes, der zweite die<br />
Geschwindigkeit der Drehung um den Bezugspunkt. Die Komponenten der vektoriellen<br />
Winkelgeschwindigkeit ω im körperfesten System werden mit<br />
ω = pe1 + qe2 + re3. (5.85)<br />
bezeichnet. Sie können in folgender Weise durch die Euler-Winkel ausgedrückt werden.<br />
Die infinitesimale Drehung um dϕ = ωdt im Zeitintervall dt kann additiv aus<br />
den Drehungen um die drei Eulerwinkel zusammengesetzt werden,<br />
ω = ˙ φnφ + ˙ θnθ + ˙ ψnψ. (5.86)<br />
Die hierbei angenommene Additivität infinitesimaler Drehungen zeigt man wie folgt:<br />
dr1 = ω1×rdt<br />
dr2 = ω2×(r + dr1)dt = ω2×rdt<br />
dr = dr1 + dr2 = (ω1 + ω2)×rdt = ω×rdt<br />
ω = ω1 + ω2. (5.87)<br />
Die Komponenten von ω in K berechnen sich damit zu<br />
5.7.4 Trägheitstensor<br />
Kinetische Energie<br />
p = ω · e1 = ˙ φ sin θ sin ψ + ˙ θ cos ψ<br />
q = ω · e2 = ˙ φ sin θ cos ψ − ˙ θ sin ψ (5.88)<br />
r = ω · e3 = ˙ φ cos θ + ˙ ψ<br />
Die kinetischen Energie des starren Körpers kann durch Momente der Massenverteilung,<br />
die Gesamtmasse M, den Schwerpunkt R, und den Trägheitstensor<br />
ausgedrückt werden. Man findet<br />
Θ = <br />
ν<br />
mν<br />
<br />
2<br />
rνI − rνrν<br />
(5.89)<br />
T = 1<br />
2 Mv2 0 + 1<br />
2 ω·Θ · ω + ω·(R×Mv0). (5.90)<br />
Der erste Anteil ist die Translationsenergie des Bezugspunktes, der zweite die Rotationsenergie<br />
um den Bezugspunkt. Als neue Größe tritt hierbei der Trägheitstensor