Theoretische Physik: Mechanik - Skriptum zur Vorlesung - Laserphysik
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<strong>Theoretische</strong> <strong>Physik</strong>: <strong>Mechanik</strong> WS 02/03, H.-J. Kull 120<br />
Ist die Hamiltonfunktion nicht explizit zeitabhängig, so ist die Energie erhalten,<br />
dH<br />
dt<br />
∂H<br />
= ˙pn +<br />
∂pn n<br />
∂H<br />
˙qn +<br />
∂qn<br />
∂H<br />
∂t<br />
= <br />
<br />
∂H<br />
−<br />
∂pn<br />
∂H<br />
<br />
+<br />
∂qn<br />
∂H ∂H<br />
+<br />
∂qn ∂pn<br />
∂H<br />
∂t<br />
n<br />
= ∂H<br />
∂t<br />
= 0. (6.6)<br />
Hamiltonfunktion einer Ladung im elektromagnetischen Feld<br />
Aus der Lagrangefunktion (5.65) findet man den kanonischen Impuls<br />
Damit erhält man die Hamiltonfunktion<br />
p = mv + q<br />
c A.<br />
H = p · v − L<br />
= p · v − 1<br />
2 mv2 + qφ − q<br />
=<br />
v · A<br />
c<br />
mv 2 − 1<br />
2 mv2 =<br />
+ qφ<br />
1<br />
2 mv2 + qφ<br />
= (p − q<br />
cA)2 + qφ.<br />
2m<br />
6.2 Modifiziertes Hamiltonsches Prinzip<br />
Die Hamiltonschen Gleichungen lassen sich aus einem Variationsprinzip ableiten. Sei<br />
LH(q, ˙q, p, t) =<br />
f<br />
pn ˙qn − H(p, q, t)<br />
n=1<br />
die Lagrangefunktion des Systems als Funktion der unabhängigen Variablen q, ˙q, p<br />
und<br />
S[p, q] =<br />
t2<br />
t1<br />
dtLH<br />
die Wirkung als Funktional der Bahn (p, q) im Phasenraum. Dann folgen die Hamiltonschen<br />
Gleichungen aus dem modifizierten Hamiltonschen Prinzip<br />
δS[q, p] = 0, mit δq(t1) = δq(t2) = δp(t1) = δp(t2) = 0. (6.7)