Elektrodynamik - Theoretische Physik IV - Ruhr-Universität Bochum

4.8 Beispiel: Magnetfeld durch Gleichstrom im Koaxialkabel
e z
a
b
D
Abbildung 4.10: Schematischer Aufbau eines koaxialen Leiters
Im Innenleiter: Mit Gleichung (4.59) folgt für die drei Komponenten des Vektorpotentials
nach Gleichung (4.62)
∆A (i)
z (r) = − 4π c j 0, ∆A (i)
x (r) = 0,
∆A (i)
y (r) = 0 .
Wir wählen speziell A (i)
x = A (i)
y = 0, so dass nur A (i)
z ≠ 0 ist.
Im Hohlraum: Mit Gleichung (4.61) folgt für die drei Komponenten des Vektorpotentials
nach Gleichung (4.62)
∆A (h)
z
Auch hier wählen wir speziell A (h)
x
(r) = ∆A (h)
x
= A (h)
y = 0.
(r) = ∆A (h)
y (r) = 0 .
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