PDF - THEP Mainz
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Leptonische Zerfallsprozesse 89<br />
Operator Flavor ρ · A ξ · A<br />
O ll(1) (eµµe), (µeeµ) |Re(α)| ∼<br />
< 3.65 × 10 −2 |Re(α)| ∼<br />
< 0.241 LNC<br />
(eµeµ), (µeµe) |Re(α)| ∼<br />
< 1.11 |α| ∼<br />
< 2.84 LNV<br />
alle aus dem 2. Fall<br />
in Tabelle 6.2 |Re(α)| ∼<br />
< 2.21 |α| ∼<br />
< 5.68 LNV<br />
O ll(3) (eeµµ), (µµee) |Re(α)| ∼<br />
< 9.12 × 10 −3 |Re(α)| ∼<br />
< 6.02 × 10 −2 LNC<br />
(µeeµ), (eµµe) |Re(α)| ∼<br />
< 3.65 × 10 −2 |Re(α)| ∼<br />
< 0.281 LNC<br />
alle aus dem 3. Fall<br />
in Tabelle 6.2 |Re(α)| ∼<br />
< 1.11 |α| ∼<br />
< 2.84 LNV<br />
alle aus dem 4. Fall<br />
in Tabelle 6.2 |Re(α)| ∼<br />
< 0.553 |α| ∼<br />
< 1.42 LNV<br />
O le<br />
alle Flavor-Kombinationen<br />
in Tabelle 6.2 |Re(α)| ∼<br />
< 0.553 |α| ∼<br />
< 1.42 LNV<br />
Tab. 6.11.: Schranken für die Operatoren O ll(1) , O ll(3) und O le aus der Messung der Michel-<br />
Parameter ρ und ξ im polarisierten Myonzerfall für LNC- bzw. LNV Prozesse.<br />
O ll(1) und O ll(3) mit LNV<br />
Die Flavor-Kombinationen, die zu LNV-Moden führen, können bei der (V − A)-Kopplung<br />
ähnlich behandelt werden wie die LNC-Moden. Da die beiden Prozesse jedoch nich interferieren,<br />
gilt<br />
b neu = 4 ( |C SM | 2 + |z| 2) , b ′ neu = 4 ( |C SM | 2 + |z| 2) , A neu = 16 ( |C SM | 2 + |z| 2) , (6.45)<br />
während alle übrigen Messgrößen unbeeinflusst bleiben und den durch das SM vorausgesagten<br />
Wert annehmen. Wie im vorherigen Abschnitt, über die LNC-Zerfallsmoden kompensieren<br />
sich die neuen Beiträge in den Kombinationen von Parametern, die gemessen<br />
wurden, wenn man das Verhältnis aus b neu bzw. b ′ neu und A neu bildet. Erst durch Ausnutzung<br />
von Glg. (6.42) und (6.44) kann man Ausschlussgrenzen für die effektive Kopplung α<br />
finden (vgl. Tab. 6.11).