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138 9.1 Vorbemerkungen zu Zerfällen der geladenen Mesonen
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Abb. 9.2.: Mesonzerfall realisiert durch einen semileptonischen Vier-Fermion-Operator
(a)
L ′
Q ′
Q
L
(b)
L ′
Q ′
Q
L
Abb. 9.3.: Mesonzerfall realisiert mit Hilfe eines (a) hadronischen bzw.
(b) leptonischen Drei-Teilchen-Operators
Die Zwei-Körper-Zerfälle der geladenen bzw. der neutralen Mesonen können auf Baumgraphenniveau
sowohl durch effektive Vier-Fermion-Operatoren realisiert werden (Abb.
9.2) als auch durch das Standardmodell gemeinsam mit einem effektiven Drei-Teilchen-
Operator, der die Wechselwirkung am Quark-Boson- oder aber am Lepton-Boson-Vertex
beschreibt (Abb. 9.3). Bei Betrachtung der Zerfälle des Tau-Leptons kann man auf die
schematischen Darstellungen Abb. 9.2 und 9.3 zurückgreifen, wenn man die Richtung des
Zeitpfeils entsprechend wählt.
9.1. Vorbemerkungen zu Zerfällen der geladenen
Mesonen
Zunächst werden ausschließlich Zerfälle M(QQ ′ ) → LL ′ von Mesonen M, die aus den
beiden Quarks Q und Q ′ bestehen, in Leptonen L und L ′ betrachtet. Im Falle geladener
Mesonen bestehen die Endzustände aus einem geladenen Lepton und einem Neutrino. Diese
Zerfallsmoden sind um ein Vielfaches seltener als der dominante Kanal, der beispielsweise
beim Pionzerfall Photonen und beim Kaonzerfall Pionen im Endzustand realisiert.