PDF - THEP Mainz

174 9.10 Myon-Konversion
wurde in [191] experimentell bestimmt und wird im folgenden an Stelle der theoretischen
Voraussage verwendet, weil diese vor allem wegen der unbestimmten Energie des angeregten
Kerns schwer zu berechnen ist und deshalb eine große Unsicherheit in sich birgt.
Als experimentelle Grenze benutzen wir die Ergebnisse aus [192, 193, 194, 195].
Photonische Wechselwirkung
O eB
O eW
16 32 S
|α| ∼
< 5.80 × 10 −8 |α| ∼
< 1.07 × 10 −7 [192]
48
22 T i
|α| ∼
< 3.55 × 10 −9 |α| ∼
< 6.47 × 10 −9 [193]
63
29 Cu
|α| ∼
< 2.70 × 10 −7 |α| ∼
< 4.92 × 10 −7 [194]
207 P b 82 |α| ∼
< 1.94 × 10 −8 |α| ∼
< 3.53 × 10 −8 [195]
Tab. 9.24.: Schranken für die Kopplungen der Operatoren O eB und O eW mit Flavor-
Kombinationen für (eµ), (µe) bei Λ = 1 TeV anhand von Myon-Konversionsmessungen.
Der durch die beiden Trei-Teilchen-Operatoren induzierte Übergang wird durch den Austausch
eines Photons zwischen dem Leptonpaar und dem Kern vermittelt. Unter Berücksichtigung,
dass sich die Beträge der Kopplungskonstanten A L , A R aus [190] in unsere
Notation übersetzen lassen
{
|A L | 2 = |A R | 2 = |α|2 v 2 c 2 W
·
für OeB Λ 4 8G 2 F m2 µω capt s 2 W für O , (9.61)
eW
kann man anhand der Messung der Rate R, Grenzen für die effektiven Kopplungen der
Operatoren O eB , O eW ableiten. In Tabelle 9.24 findet man die Ergebnisse zusammen mit
der Referenz für den experimentell bestimmten Wert der Rate R.
Vier-Fermion-Wechselwirkung
Betrachtet man den aus semileptonischen Vier-Fermion-Operatoren bestehenden Anteil
der Lagrange-Dichte, müssen die in Referenz [190] vorkommenden Kopplungen ebenfalls
in die von uns verwendete Notation übersetzt werden, bevor wir unter Berücksichtigung
der experimentellen Abschätzungen Grenzen in der üblichen Form gewinnen können. Beim
Auswerten der Matrixelemente für kohärente Prozesse ist zu beachten, dass nur Vektorströme
auftreten, d.h. es gilt:
〈N|¯qγ 5 q|N〉 = 〈N|¯qγ µ γ 5 q|N〉 = 〈N|¯qσ µν q|N〉 = 0. (9.62)