PDF - THEP Mainz

164 9.6 τ−Zerfall in Pion und Neutrino
Operator Kopplung Flavor
O ϕl(3) |Re(α)| ∼
< 1.39 × 10 −1 (ττ)
|α| ∼
< 2.14
(τe), (τµ)
O De |Re(α)| ∼
< 5.41 × 10 1 (ττ)
|α| ∼
< 8.34 × 10 2
(eτ), (µτ)
O ¯De |Re(α)| ∼
< 5.47 × 10 1 (ττ)
|α| ∼
< 8.44 × 10 2
(eτ), (µτ)
Tab. 9.15.: Schranken für die Kopplungen der leptonischen Operatoren bei Λ = 1 TeV aus
τ − → π − ν i mit i = e, µ, τ [177, 178].
Der Beitrag der leptonischen Drei–Teilchen–Operatoren
Man findet für die Kopplungskonstanten der leptonischen Operatoren die in Tabelle 9.15
angegebenen oberen Schranken.
Wie auch schon bei vielen anderen Prozessen beobachtet, sind die Abschätzungen der effektiven
Kopplungen α i umso schwächer, je mehr Ableitungsoperatoren vorkommen. Bei
dem betrachteten Zerfall τ − → π − ν spielen sowohl die Masse des Tau-Leptons als auch
die Masse des π-Mesons eine Rolle. Die Operatoren O De und O ¯De führen zu verschiedenen
analytischen Asdrücken des Beitrags zur Zerfallsbreite, deshalb unterscheiden sich die
Abschätzungen aus diesem Prozess. Erst bei Vernachlässigung der Pionmasse erhält man
die gleichen Abschätzungen der Kopplungen.
Der Beitrag der semileptonischen Vier–Fermion–Operatoren
Operator Kopplung Flavor
O lq(3) |Re(α)| ∼
< 6.75 × 10 −2 (ττ11)
|α| ∼
< 2.08
(eτ11), (µτ11), (τe11), (τµ11)
O qde , |Im(αc ∗ S )| ∼ < 3.67 (ττ11)
O lq |αc ∗ S | ∼ < 5.66 × 10 1 (eτ11), (µτ11)
Tab. 9.16.: Schranken für die Kopplungen der semileptonischen Operatoren bei Λ = 1 TeV aus
τ − → π − ν i mit i = e, µ, τ [177, 178].
Aus der Gruppe der semileptonischen Vier–Fermion–Operatoren tragen die Operatoren