PDF - THEP Mainz

58 4.5 Das allgemeine Higgs-Triplett-Modell
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Abb. 4.11.: Drei-Teilchen-Vertizes im 2HDM i, j, k = 1, 2, 3
4.5. Das allgemeine Higgs-Triplett-Modell
Über den Anteil der skalaren Felder an einer Theorie, die die Physik der Elementarteilchen
beschreibt, kann bis heute nur spekuliert werden. Anstatt neben dem Higgs-Dublett des
SMs weitere skalare Dubletts einzuführen, könnte man ebenso skalare Multipletts als fundamentale
Bausteine eines erweiterten SMs in Betracht ziehen, deren Hyperladungen und
Multiplizitäten verschieden von denen des SM-Higgs sind. Ein prominentes Beispiel für eine
solche Erweiterung ist das Higgs-Triplett-Modell (HTM), das neben den Teilchen des SMs
noch ein zusätzliches Higgs-Feld ∆ enthält. Man kann Tripletts mit verschiedenen Ladungszuständen
in Betracht ziehen. Für y(∆) = 0 erhält man das Triplett ∆ = (∆ + , ∆ 0 , ∆ − ) T
und für y(∆) = 1 das Triplett ∆ = (∆ 0 , ∆ − , ∆ −− ) T [31]. Man kann zeigen [100, 101],
dass das HTM mit y(∆) = 0 durchaus mit den elektroschwachen Präzisionsdaten in Einklang
gebracht werden kann. Hat eines der neuen Higgs-Felder einen nicht-verschwindenden
Vakuumerwartungswert v 3 , hat das Einfluss auf die Massen der W - und Z-Bosonen. Deshalb
sind gewisse Parameterbereiche ausgeschlossen. Ausserdem ist ein Higgs-Triplett mit
〈∆ 0 〉 = v 3 ≠ 0 in der Lage, Majorana-Massenterme zu generieren. Ein solches Modell ist
demnach als mögliche Deutung der Neutrinooszillationen denkbar. Majorana-Massenterme
können schließlich, wie in Abb. 4.6 dargestellt, zu LNV-Prozessen führen. Das ist im Hinblick
auf die ab Kapitel 6 vorgestellten Resultate von Interesse. Ein weiteres Argument