PDF - THEP Mainz
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40 4.3 Supersymmetrie<br />
falls α ijkl = 1 bzw. α ijkl = √ 0.3. Die Schranken für α sind für die Leptonzahl-verletzenden<br />
Moden teilweise schwächer und liegen im Bereich von 10 −2 bis 1. Ausserdem geht die<br />
Massenskala Λ in die Observable mit der vierten Potenz ein. Die Ausschlussgrenzen der<br />
Leptoquark-Massen sind deshalb schwächer als für die LNC-Prozesse:<br />
m LQ > 0.8 − 3 TeV bzw. 240 − 900 GeV. (4.7)<br />
Insgesamt können die hier vorgestellten Ergebnisse nicht als absolute Ausschlussgrenze<br />
an die Leptoquark-Masse verstanden werden. Sie gelten nur für eine bestimmte Flavor-<br />
Kombination und zusätzlich nur genau dann, wenn die von uns in Kapitel 3 gemachten<br />
Annahmen erfüllt sind. Deshalb sollte die direkte Suche nach LQs in jedem Fall weiter<br />
voran gebracht werden.<br />
Ergebnisse zu Abschätzungen von Leptoquark-Kopplungen, die aus Zerfällen, die zwei Mesonen<br />
involvieren, bzw. aus Zerfällen von neutralen Mesonen stammen, findet man z.B. in<br />
[81].<br />
4.3. Supersymmetrie<br />
4.3.1. Lagrange-Dichte des MSSM<br />
Chirale Supermultipletts Spin 0 Spin 1 2<br />
U(1) SU(2) SU(3)<br />
SQuark, Quark q (ũ L , ˜d L ) (u L , d L )<br />
1<br />
6<br />
2 3<br />
ū ũ R (u R ) C − 2 3<br />
1 ¯3<br />
¯d ˜dR (d R ) C 1 3<br />
1 ¯3<br />
SLepton, Lepton l (˜ν eL , ẽ L ) (ν eL , e L ) − 1 2<br />
2 1<br />
ē ẽ R (e R ) C 1 1 1<br />
Higgs, Higgsino H u (H + u , H 0 u) ( ˜H + u , ˜H 0 u)<br />
1<br />
2<br />
2 1<br />
H d (H 0 d , H− d ) ( ˜H 0 d , ˜H − d ) − 1 2<br />
2 1<br />
Eich-Supermultipletts Spin 1 2<br />
Spin 1 U(1) SU(2) SU(3)<br />
Gluino, Gluon ˜G G 0 1 8<br />
Wino, W -Boson ˜W ± , ˜W 0 W ± , W 0 0 3 1<br />
Bino, B-Boson ˜B B 0 1 1<br />
Tab. 4.1.: Die erste Generation des Teilchen- und Superteilchenspektrums des MSSM