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Semileptonische Prozesse 165
O lq(3) , O qde und O lq zu dem τ-Zerfall bei. Wie bereits in Abschnitt 9.2 erklärt, können die
Grenzen der Kopplungskonstanten von O qde und O lq nur in Abhängigkeit eines weiteren Parameters
c S angegeben werden, der das skalare, hadronische Matrixelement 〈M|QP L/R Q ′ |0〉
parametrisiert. Dabei ist zu beachten, dass es sich hier um den gleichen Parameter wie in
den Abschnitten 9.2 und 9.3 handelt, er jedoch an dieser Stelle durch sein komplex Konjugiertes
zu ersetzen ist. Prinzipiell existieren mehrere Experimente, aus denen sich die neu
eingeführten Parameter näher bestimmen lassen.
Der Beitrag der hadronischen Drei–Teilchen–Operatoren
Operator Kopplung Flavor
O ϕq(3) |Re(α)| ∼
< 1.35 × 10 −1 (11)
O ϕϕ |Re(α)| ∼
< 2.71 × 10 −1 (11)
O Du , O Dd
O ¯Du , O ¯Dd
|Re(αc D′∗
S )| ∼ < 3.60 × 10 2 (11)
|Re(αc D∗
S )| ∼ < 3.60 × 10 2 (11)
Tab. 9.17.: Schranken für die Kopplungen der hadronischen Operatoren bei Λ = 1 TeV aus
τ − → π − ν τ [177, 178].
Die Kopplungen der Operatoren, die drei Hadronen involvieren, unterliegen den in Tabelle
9.17 dargestellten Bedingungen. Hier ist nur eine Flavor-Kombination (11) möglich, um ein
Pion im Endzustand zu realisieren. Die Operatoren beeinflussen den Leptonsektor nicht, da
der leptonische Vertex durch das Standardmodell beschrieben wird. Aus diesem Grund werden
mit Hilfe der hadronischen Operatoren keine Leptonzahl-verletzenden Zerfallskanäle
beschrieben. Aufgrund der Definition von c S und c D′
S treten bei den τ-Zerfällen stets die
komplex konjugierten Parameter c ∗ S und cD′∗ S zusammen mit der effektiven Kopplung α auf.
9.7. τ−Zerfall in Kaon und Neutrino
Bemerkungen zu den Experimenten
Dem Weltmittelwert BR(τ − → K − ν) = (6.86 ± 0.23) × 10 −3 liegt je ein Ergebnis der
OPAL-, der ALEPH- und der DELPHI-Kollaboration [183, 184, 185] (CERN, Ende des
letzten Jahrhunderts) sowie ein Ergebnis der CLEO-Kollaboration [186] (CESR, Mitte der
90er Jahre, vgl. Anschnitt 6.6 über leptonische Tau-Zerfälle) zugrunde.