PDF - THEP Mainz

184 10.2 Die stärksten Ausschlussgrenzen
Um einen Überblick über die Vielzahl der Kopplungen zu gewinnen, verzichten wir auf
die Nennung der Nachkommastellen, die man in den Tabellen in den Kapiteln 6–9 leicht
finden kann. Ebenso geben wir an dieser Stelle die minimale Größe der Massenskala Λ nur
ganzzahlig an.
Operator α max Λ min Flavor Prozess, Abschnitt
Λ = 1 TeV α = 1
O ll(1) , O ll(3) |Re α| ∼
< 4 × 10 −2 5 TeV (eµµe), (µeeµ) Myon-Zerfall, 6.1
O ll(1) , O ll(3) |Re α| ∼
< 4 × 10 −2 5 TeV (eττe), (τeeτ) τ − → e − ν¯ν, 6.3
O ll(3) |Re α| ∼
< 2 × 10 −2 7 TeV (eeττ), (ττee) τ − → e − ν¯ν, 6.3
O ll(1) , O ll(3) |Re α| ∼
< 6 × 10 −2 4 TeV (µττµ), (τµµτ) τ − → µ − ν¯ν, 6.3
O ll(3) |Re α| ∼
< 3 × 10 −2 6 TeV (µµττ), (ττµµ) τ − → µ − ν¯ν, 6.3
Tab. 10.4.: Zusammenfassung: die besten Ausschlussgrenzen der effektiven Kopplungen α
(bzw. der neuen Massenskala Λ) der leptonischen Vier-Fermion-Operatoren O ll(1) , O ll(3) , O le ,
O ee .
Während der Großteil der hier aufgelisteten effektiven Kopplungen bis auf einen Bereich
von einigen Prozent ausgeschlossen sind, heben sich einige Kopplungen durch noch stärkere
Ausschlussbedingungen besonders hervor:
Wie aus Tab. 10.5 ersichtlich ist, sind die leptonischen Vier-Fermion-Operatoren, die zu
dem LNV-Zerfall des Myons µ − → e − e + e − um drei Größenordnungen stärker eingeschränkt
als alle übrigen Flavor-Verteilungen. Die zugehörigen Kopplungskonstanten dürfen ∼ 10 −5
nicht überschreiten, um mit den Experimenten in Einklang zu sein.
Diejenigen Zerfallsprozesse, die alle drei Leptongeneration-Zahlen verletzen, sind im Rahmen
des von uns vorgestellten Ansatzes ausschließlich durch ein Modell realisierbar, das
durch einen der vier leptonischen Vier-Fermion-Operatoren erweitert wird. Trotz der Tatsache,
dass keine der Leptonfamilienzahlen in diesem Zerfall erhalten ist, und solche Prozesse
erwartungsgemäß sehr exotisch und deshalb stark unterdrückt sein sollten, sind die aus
den Messungen der Verzweigungsverhältnisse resultierenden Ausschlussgrenzen mit ∼ 10 −2
nicht die strengsten.
Die Operatoren O ϕl(1) und O ϕl(3) mit den Flavor-Verteilungen (eµ) und (µe) heben sich
aus der Menge der leptonischen Drei-Teilchen-Operatoren O ϕl(1) , O ϕl(3) , O ϕe , O De und O ¯De
mit beliebiger Flavor-Verteilung ab. Die Ergebnisse zu diesen Operatoren sind in Tab. 10.6
dargestellt. Die entsprechenden Kopplungen dürfen maximal im Bereich von ∼ 10 −5 liegen,