PDF - THEP Mainz

102 6.5 Zerfall des Myons in drei Elektronen
Operator Kopplung Flavor
O ll(1) , O ll(3) , O ee |α| ∼
< 1.67 × 10 −5 (µeee), (eµee), (eeµe), (eeeµ)
O le |α| ∼
< 4.73 × 10 −5 (µeee), (eµee), (eeµe), (eeeµ)
O eeB |α| ∼
< 1.92 × 10 −5 (eµ)
|α| ∼
< 2.32 × 10 −5
(µe)
O eB |α| ∼
< 3.24 × 10 −9 (eµ)
|α| ∼
< 3.22 × 10 −9
(µe)
O eW |α| ∼
< 5.90 × 10 −9 (eµ)
|α| ∼
< 5.90 × 10 −9
(µe)
O lB |α| ∼
< 1.93 × 10 −5 (eµ)
|α| ∼
< 2.31 × 10 −5
(µe)
O lW |α| ∼
< 3.52 × 10 −5 (eµ)
|α| ∼
< 2.04 × 10 −5
(µe)
O ϕe |α| ∼
< 5.53 × 10 −5 (eµ), (µe)
O ϕl(1) , O ϕl(3) |α| ∼
< 5.26 × 10 −5 (eµ), (µe)
O De , O ¯De |α| ∼
< 0.323 (eµ)
|α| ∼
< 0.329
(µe)
Tab. 6.18.: Schranken für die effektiven Kopplungen bei Λ = 1 TeV aus µ − → e − e + e − [132].
Impulse können im Ruhesystem des Myons in der Form
p 1 = (m µ , 0, 0, 0) – für das Myon,
p 2 = (E 2 , |⃗p 2 | sin θ, 0, |⃗p 2 | cos θ) – für ein Elektron,
p 3 = (E 3 , 0, 0, |⃗p 3 |) – für das zweite Elektron,
p 4 = p 1 − p 2 − p 3 – für das Positron
parametrisiert werden, wobei zwei verschiedene Zuordnungen für die Elektronimpulse p 2
und p 3 möglich sind.
Die Integration verläuft im Wesentlichen wie bei dem in Abschnitt 6.1 beschriebenen Myon-