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Leptonische Streuprozesse 125
von der Neutrinoenergie abhängt. Um diese Abhängigkeit zu eliminieren, bildet man wiederum
den Quotienten aus dem Wirkungsquerschnitt und der Neutrinoenergie und erhält
mit Hilfe der experimentellen Daten [129] schließlich
σ 0 (ν e e − → ν e e − ) = (10.0 ± 1.5(stat) ± 0.9(sys)) × 10 −42 cm 2 GeV −1 . (7.16)
Wir betrachten neben dem SM-Prozess auch die Leptonzahl-verletzenden Moden ν e e − →
ν µ e − und ν e e − → ν τ e − . Die Möglichkeiten, mit den effektiven Operatoren diese Prozesse
zu beschreiben, sind aus rein kombinatorischen Gründen nicht so zahlreich wie bei
dem CHARM-Prozess. Die Abschätzungen, die sich aus dem Fehlerintervall des LAMPF-
Experiments ergeben, sind in Tabelle 7.5 zusammengestellt.
Wie bei den kinematisch verwandten Streuprozessen am CHARM- bzw. am E734-Detektor,
sind die oberen Grenzen für die effektiven Kopplungen schlecht, wenn der zugehörige Operator
Feldstärketensoren oder Ableitungen der Fermionfelder enthält. Eine Ausnahme bildet
dabei nur der Operator O lB bzw. O lW mit (ee). Die aus den restlichen Drei-Teilchenund
Vier-Fermion-Operatoren gewonnenen Abschätzungen sind im zweistelligen Bereich.
Lediglich der Leptonzahl-erhaltende Streuprozess führt bei den Operatoren O ll(1) , O ll(3)
und O ϕl(3) zu interessanten Obergrenzen kleiner zwei.
7.4. Vergleich der Ergebnisse aus den Streuprozessen
Zusammenfassend lässt sich über die mit Hilfe der in den Abschnitten 7.1–7.3 diskutierten
Streuprozessen gewonnenen Abschätzungen der effektiven Kopplungen folgendes sagen:
Aus den Vier-Fermion-Operatoren resultieren Ausschlussgrenzen der Größenordnung 10 2 .
Diese sind im allgemeinen um mehr als zwei Größenordnungen besser als diejenigen Obergrenzen,
die aus den Beiträgen der Drei-Teilchen-Operatoren gewonnen werden können,
die Ableitungen von Fermion-Feldern bzw. Feldstärketensoren enthalten. Die kleinste maximale
Kopplungskonstante dieser Drei-Teilchen-Operatoren liegt bei 10 4 und dient deshalb
nicht zur Eingrenzung der zugehörigen Kopplungen. Am interessantesten sind die Obergrenzen
∼
< 1, die sich zum Teil bei den Vier-Fermion-Operatoren und O ϕl(3) finden. Speziell
aus dem CHARM-Experiment resultieren zwei Schranken für die Kopplungen O ϕl(1) und
O ϕl(3) mit (eµ), (µe), die im Prozentbereich liegen.
Vergleicht man die Qualität der Ergebnisse der unterschiedlichen Streuprozesse, so findet
man keine Reaktion davon in dem Sinne ausgezeichnet, dass besonders viele starke
Abschätzungen aus ihr abgeleitet werden können. Die Anzahl der Obergrenzen im Bereich
∼
< 1 ist bei den Prozessen ungefähr gleich. Deshalb ist keines der Messergebnisse
aussagekräftiger als die anderen. Um bessere Abschätzungen zu erhalten, muss jede der
Kollaborationen versuchen, den Messfehler zu minimieren.