PDF - THEP Mainz

11. Ausblick
Die Liste der im Rahmen dieser Arbeit betrachteten Prozesse ist innerhalb der von uns
eingeschränkten Auswahl von Reaktionen vollständig. Betrachtet und ausgewertet wurden
einerseits Messungen von Zerfallsbreiten von Leptonen in zwei Teilchen (in Meson und
Lepton bzw. in Lepton und Photon) oder drei Teilchen (in Leptonen), andererseits rein
leptonische Streureaktionen und Lepton-Nukleon-Streuung.
Ausserdem wurden Ausschlussgrenzen anhand von Z-Zerfällen bestimmt. Im Hinblick
auf die Beteiligung von u- und d-Quarks ist die Liste von weiteren möglichen Prozessen
vollständig, da wir unsere Auswahl auf Prozesse beschränkt haben, bei denen zwei
Leptonen und ein Meson miteinander in Wechselwirkung treten. Zusätzlich haben wir uns
mit einigen Prozessen befasst, bei denen ein strange-Quark beteiligt ist. Dabei haben wir
bewusst solcherlei Reaktionen ausser Acht gelassen, die neutrale Mesonen mit strangeness
enthalten.
An dieser Stelle sieht man sofort einige Möglichkeiten, die hier vorgestellten Rechnungen
zu erweitern, indem man z.B. Reaktionen mit mehreren Mesonen betrachtet oder andererseits
den Zugang dahingehend erweitert, dass man Bindungszustände aller bekannten
sechs Quarks miteinbezieht. Jedoch spielen bei einer erhöhten Anzahl von Mesonen die Unsicherheiten
der hadronischen Matrixelemente eine zunehmende Rolle. In einigen Modellen
werden Zusammenhänge zwischen den nicht-SM-Matrixelementen und den Quark-Massen
hergestellt. Da man Quark-Massen nur indirekt bestimmen kann, weil Quarks stets nur
als farblose Bindungszustände auftreten, entsteht eine zusätzliche Unsicherheit, die sich
von neuen Effekten kaum trennen lassen wird. Gleichermaßen bietet sich das Ausnutzen
von baryonischen Reaktionen an. Dazu zählen die über die von uns betrachtete Lepton-
Nukleon-Streuung hinausgehende Proton-Proton-Streuung, Neutron- und Hyperonzerfälle.
Der Auswertung von Beschleunigerexperimenten stehen Ergebnisse kosmologischer Beobachtungen
gegenüber. Anhand der WMAP-Daten [202] kann man beispielsweise die Summe
der Neutrinomassen ableiten [203, 204, 205]. Oft geschiet dies unter Verwendung eines bestimmten
kosmologischen Modells. Setzt man voraus, dass Neutrinomassen durch neue
effektive Operatoren generiert werden, können auf diesem Weg wiederum Ausschlussgrenzen
der effektiven Kopplungen bestimmt werden. Um diese Berechnungen ausführen zu
können, müssen die Operatoren, die wir benutzt haben, um weitere ergänzt werden, da die
von uns betrachteten keine Neutrinomassenterme enthalten. Dazu muss man entweder die
Voraussetzung, dass die Massendimension nicht größer als sechs sein soll, fallen lassen oder
rechts-händige Neutrinofelder zulassen. Generell besteht eine Verallgemeinerung unseres