PDF - THEP Mainz

32 3.4 Die effektiven Operatoren mit Dimension Sechs
sen den Ladungsradius der Neutrinos, also die spin-unabhängige Wechselwirkung zwischen
Neutrino und Photon. Experimentelle Aussagen über die maximale Größe des Ladungsradius
von Neutrinos werden anhand von astrophysikalischen Messungen gemacht [58]. Sie
sind sehr präzise, allerdings abhängig von den Modellannahmen des kosmologischen Modells.
Beschleunigerexperimente [59] zur Bestimmung des Ladungsradius sind noch nicht
präzise genug, um strenge Limits an neue effektive Kopplungen ableiten zu können.
Tensorielle Kopplungen ¯νσ µν νA µν wirken sich auf das magnetische Moment der Neutrinos
aus und beziehen den Spin des Neutrinos in die Wechselwirkung mit ein. Da wir keine neuen
rechtshändigen Neutrinofelder in den modellunabhängigen Zugang miteinbeziehen wollen,
findet man diese Wechselwirkungsterme in keinem der obigen Operatoren wieder. Messergebnisse
zum magnetischen Moment von Neutrinos können mit Hilfe der hier verwendeten
Ansatzes deshalb nicht ausgewertet werden, obwohl Ergebnisse mit hoher Präzision vorliegen.
Das Reaktorexperiment MUNU 4 [60] liefert die Obergrenze µ ν < 0.9 × 10 −10 µ B für
das magnetische Moment des Elektron-Antineutrinos.
3.4.3. Die semileptonischen Vier-Fermion-Operatoren
Ähnlich wie bei den leptonischen Operatoren können auch semileptonische Vier-Fermion-
Operatoren gebildet werden. Durch die Forderung nach Baryonzahlerhaltung können wir
uns auf Operatoren beschränken, die genau zwei Quarkfelder enthalten. Damit liegt auch
die Anzahl der Leptonfelder fest. Da es im Gegensatz zum Leptonsektor bei den Quarks
zwei verschiedene rechtshändige Felder (u und d) gibt, kann man mehr semileptonische
als leptonische Vier-Fermion-Operatoren bilden. Die Operatoren (3.26)–(3.30) beschreiben
Zerfälle von geladenen Mesonen bzw. Zerfälle von Leptonen in geladene Mesonen,
von denen nur der Zerfall des Taus kinematisch möglich ist. Sowohl Prozesse, die zwei
Leptonen und neutrale Mesonen involvieren als auch Neutrino-Nukleon- bzw. Elektron-
Nukleon-Streuung, werden durch die Operatoren (3.31)–(3.34) beschrieben.
O lq(1) = α lq(1) (¯lγ µ l)(¯qγ µ q) (3.26)
O lq(3) = α lq(3) (¯lγ µ τ i l)(¯qγ µ τ i q) (3.27)
O qe = α qe (¯qe)(ēq) (3.28)
O qde = α qde (¯le)( ¯dq) (3.29)
O lq = α lq (¯le)ɛ(¯qu) (3.30)
O eu = α eu (ēγ µ e)(ūγ µ u) (3.31)
O ed = α ed (ēγ µ e)( ¯dγ µ d) (3.32)
4 MU steht für das magnetische Moment des Neurinos NU.