PDF - THEP Mainz

154 9.3 Das Kaon-Zerfallsverhältnis
Kopplung Flavor Kopplung Flavor Messung
O lq(3) |Re(α)| ∼
< 6.68 × 10 −2 (µµij) |α| ∼
< 9.85 × 10 −1 (µτ12), (τµ21)
(µe12) [36]
|Re(α)| ∼
< 1.93 × 10 −3 (µµij) |α| ∼
< 1.67 × 10 −1 (µτ12) BR [171]
O qde , |Im(αc S )| ∼
< 1.76 × 10 −1 (µµ21) |αc S | ∼
< 1.26 (τµ21) [36]
|αc S | ∼
< 6.30 × 10 −3 (eµ21) [36]
O lq |Im(αc S )| ∼
< 5.07 × 10 −3 (µµ21) |αc S | ∼
< 2.20 × 10 −1 (eµ21), (τµ21) BR [171]
Tab. 9.10.: Schranken für die Kopplungen der Operatoren O lq(3) , O qde und O lq bei Λ = 1 TeV
aus K + → µ + ν k mit k = e, µ, τ und i ≠ j = 1, 2
die Abschätzungen anhand des Zerfalls in Myon und Neutrino ein wenig besser als die
mittels des Zerfalls K + → e + ν gewonnenen.
Bei den Operatoren O qde und O lq stellt sich die Situation anders dar. Die Abschätzungen
aus dem Zerfall in ein Elektron und Neutrino sind um 1 bis 2 Größenordnungen besser
als die aus dem Zerfall in Myon und Neutrino. Nur bei der Flavor-Kombination, die beide
Zerfälle gleichzeitig realisiert stimmen die Abschätzungen anhand von R natürlich überein.
Die Grenzen der Kopplung α lq(3) aus dem Zerfall K + → e + ν sind um etwa 30% besser als
die vergleichbaren Pion-Werte, dagegen sind die Grenzen an die Kopplungen von O qde und
O lq um 10 bis 60% schwächer als die aus dem Pionzerfall. Die Grenzen aus BR(K + → µ + ν)
sind um etwa 3 Größenordnungen schlechter als die aus BR(π + → µ + ν). Das resultiert aus
der um 10 4 größeren Messungenauigkeit.
Beitrag der hadronischen Drei-Teilchen-Operatoren
Operator K + → e + ν e K + → µ + ν µ , [171]
O Du , O Dd |Re(αc D′
S )| ∼ < 1.33 × 10 2 |Re(αc D′
S )| ∼ < 8.41
O ¯Du , O ¯Dd |Re(αc D S )| ∼ < 1.33 × 10 2 |Re(αc D S )| ∼ < 8.41
Tab. 9.11.: Schranken für die Kopplungen bei Λ = 1 TeV aus K + → l + ν l mit l = e, µ und mit
der Flavor-Kombination (21) für O Du , O ¯Du bzw. (12) für O Dd , O ¯Dd
Für alle hadronischen Drei-Teilchen-Operatoren gilt: Die neue Kopplung α fällt bei der
Bildung des Verhältnisses R wie auch schon bei den betrachteten Pion-Zerfall heraus. Die