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190 KAPITEL 7. LASERPLASMEN UND SPEKTROSKOPIE
Der so entstandene ’ Materialdampf‘ spielt für den späten Teil des Laserpulses eine wichtige
Rolle. So wird der Dampf für Laserleistungsdichten > 10 8 W cm −2 zum Teil ionisiert und kann
dann Strahlung effizient absorbieren und zu einer weiteren Schockfront führen, die sich über
die Oberfläche ausdehnt. Bei noch höheren Flüssen kann das vaporisierte Material nicht so
schnell abtransportiert werden (ca. 10 4 m s −1 ), wie es erzeugt wird, was zu einer Erhöhung des
lokalen Drucks und zu einer weiteren Temperaturerhöhung führt. Diese höheren Temperaturen
führen aber nicht notwendigerweise zu einer größeren Ausbeute ablatierten Materials. So
zeigen Vergleiche mit Lasern verschiedener Pulslänge, daß Langpulslaser durch den stärkeren
Wärmetransport ein größeres Volumen erhitzen und mehr Material vaporisieren als Nanosekunden
Laser.
Aus der Plasmafackel wird entsprechend der Temperatur Schwarzkörperstrahlung emittiert.
Beim Abkühlen führt Rekombination zu ionischen und atomaren Linien (meist I, (also atomar),
weniger II (einfach ionisiert), selten III(zweifach ionisiert)). Ausserdem wird aus dem
Fokusbereich festes (Partikel) und flüssiges Material emittiert. (Abb. 7.1).
In den folgenden zwei Kapiteln werden analytische Methoden behandelt, die auf Laserablation
basieren. Zunächst in § 7.2 die Kopplung mit nicht Laser-basierten Methoden wie zum
Beispiel der ICP MS (inductively-coupled-plasma mass-spectrometry). In § 7.3 werden dann
Beispiele zur Analytik im Laserplasma besprochen.