J-94110

egységnyi amplitúdójú négyszög impulzussá alakítja, amelynek
hatására a tag kimenetén w folytonos idejű jel jön létre. Ez O-ból
indul (w H(0)=0), a t=Tg időpontig az l-exp(-T^/Ts) értékig
növekszik, majd a bemenő jel megszűntével időállandójú
exponenciális görbe szerint esillapodik.
mintavételezett alakja a w^=w^ diszkrét idejű súlyfüggvény.
ami nem azonos a folytonos idejű súlyfüggvény mintavételezett
formájával (Pl. w,(0)=0; w.íOM/T, ).
* d d 1
4.) A 3. -ból következik, hogy a folytonos idejű tag w^( jo>) diszkrét
frekvencia átviteli függvénye. ha a fősávon belül az oldalsávok
hatása e1hanyago1ható, nem a tag w(jw) folytonos frekvencia átviteli
függvényével, hanem a w (joO • w( jcj) függvénnyé 1 arányos, ahol w TT( ju>)
rí rí
a tartószerv frekvencia átviteli függvénye.
6.6.4 A diszkrét frekvencia átviteli függvény kisfrekvenciás
helyettesítése
Ha feltételezzük, hogy a diszkrét spektrumban az oldalsávok hatása a
fősávban elhanyagolható - ami helyesen kiválasztott mintavételezési
lépésköznél csaknem mindig megtehető - a diszkrét frekvencia átviteli
függvény az |o>|)~w f (jo>) (6.74)
folytonos átviteli függvénnyel helyettesíthető, amelynek könnyen
áttekinthető a frekvencia menete, mert alkalmazhatók rá az aszimptotikus
közelítések.
Ha ismerjük annak a folytonos idejű tagnak a w(s) átviteli függvényét,
amelyből a w d(z) impulzusátviteli függvény származtatható, akkor a
6.6.3/4 ppnt szerint a helyettesítő függvény a w^(s)w(s)
kisfrekvenciás közelítése. Figyelembevéve a (4.1) és a (6.73)
egyenleteket s=jo> rövidítéssel
-sT
, . 1 l-e ( .
W d( S) = ^ W(B)
(6.75a)
Az exponenciális függvényt Taylor sorának első három tagjával
helyettesítve.
1-U-sT +s 2
T 2
/2) sT -sT /2
wd(s)= ~ w(s)= (1- ^ ) w(s) ~ e
S
w(s)
s
(6.75b)
A kisfrekvenciás tartományban a diszkrét idejű modell a folytonos idejű
modelltől egy T^/2 holt idejű holtidős^ taggal különbözik.
145