symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

e+- 95 -dBsintBgration du muon donne trois particules, dont deux sont neutres. La thBorie BlaborBe parMichel fui capable de reproduire le spectre des positrons du muon et confirma que les deuxparticules neutres sont des neutrinos diffbrents. Pour satisfaire b la conse~ation des leptons ondécido que I'un était un neutrino et l'autre un antineutrino:pf + 8'-V vMais cela ne réglait pas le probleme du p + e y. II devenait de plus en plus Bvident que lesinteractions faibles devaient Otre transmises par des bosons intermBdiaires massifs. Rien nes'opposait b la d4sintBgration p + e y. Le neutrino Bmis au premier vertex pouvait êtrer4absorbQ au second. Le y Qtait Bmis quelque part par le courant charge (Fig. 29).-1 L,.- , *-..y; -i- . w+/ ,,-w;: ,- - Y \ -P+ "tL ve e + P+ v~ ve e + P+ vp uee +Figure 30: La dBsintBgration p + e y via un boson intermbdiaire. Elle est possible si le neutrinoBmis au premier vertex peut être absorbe au second. Elle est impossible si les deux neutrinossont de nature diffbrente.II n'&tait pas possible. b l'&poque. de calculer exactement la probabilil6 de transition de ladésintBgration p -t e y. et donc le rapport Ambranchement:Ro.' +y1p' + e* y- ,+ -+faute de dispoaer &ne thborie renomnalisable des interactions faibles. On tombait sur unedivergence, que l'on Buitait en mettant une coupure sur la masse, mais avec des ualeumraisonnables de la coupure on arrivait à un rapport d'embranchement de l'ordre de 10-~, alorsque la limite supBrieure expBrimentale Btait d6jà inferieure d IO-'. pour se stabiliser & 22 x 10-dans les annees soixante. II devenait Bvident qutne nouvelle regle de s6lection devait aireintroduite pour interdire le p -t e y. Si les deux neutrinos Bmis dans la dBsintBgration du muonBtaient de nature difiBrente, I'un associB b I'Blectron. l'autre associ4 au muon. le neutrino Bmisau premier vertex ne pourrait pas Btre rBabsorb8 par le second. DiffBrents schBmas furent