symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

More documents

Recommendations

Info

Institut de Physique NuclCaireUniversite de Lyon 143 boulevard du 11 novembre 1918F-69622 VILLEUREANNE CEDEXG. CHANFRAY, J. DELORME, M. GIFFON, P. GUICHON, J. MEYER, N. REDON,E. VOUTIER,Laboratoire de Spectroscopie Nucléaire2 rue de la HoussiniereF-44072 NANTES CEDEX, ,A. OUBAHADOU, R. TAMISIERInstitut de Physique NucléaireB.P. 1F-91406 ORSAY CEDEXJ. DESBOIS, B. DESPLANQUES, S. GALES, A. KHENDRICHE, B. LOISEAU,E. OBIAJUNUA, K. VERGNESCentre de Spectrodtrie Nucléaire <strong>et</strong> de Spectrométrie de MasseMt. 104F-91406 ORSAYL. BEBNOUR, 3. LIBERT, M.G. PORQUET, J.P. THIBAUDCentre dlEtudes Nucléaires de SaclayDepart. de Physique Nucleaire/Hautes EnergiesF-91191 GIF-SUR-YVETTE CEDEXA. AMROUN, P. DREUX, V. ESTENNE, D. GOUTTE, L. JAMMES, V. MEOTCentre d'Etudes Nucléaires de SaclayDept. Physique AucléairelMoyennes energiesF-91191 GIF-SUR-YVETTE CEDEXB. BONIN, G. BRUGE, K.C. LEMAIRE, B. HAYERCentre de Recherches Nucleaires23 rue du LoessB.P. 20 CRF-67037 STRASBOURG CEDEXA. AEZOUZI, A. BOUCEhTAL. A. P. P.B.P. 909F-74019 ANNECY-Le-VIEUX CEDEX
C.E.R.N.33 rue des Lattes-11.-1217 KEYRIN. SUISSEG. EEAUDOINLaboratoire de Fhyâique Théorique <strong>et</strong> MathénatiqueUniversité Libre de BruxellesC..P. 229B - 1050 DRUXELLES, BELGIQUEInstitut für KernphysikKFA JIJLICHpostfach 1913D-5170 JULICH, RFAG. BAURLaboratoire de Physique NucléaireUniversité de MontréalC.F. 6128MONTREAL, Quebec H3C 3J7, CANADALaboratoire de Physique NucleaireFaculté des SciencesAvenue Ibn BatotaRABAT, MAROCM. VIENNOT
Page 1 and 2:
« Symétries et physique nucleüir
Page 3 and 4:
Cours enseignes aux prbcedentes ses
Page 5 and 6:
TABLE DES MATlERESAVANT-PROPOSPh. Q
Page 7 and 8:
SYETRIE CHIRALEP.A.M. GUICHON1 . IN
Page 9:
PHYSIQUE DES PARTICULES : LA QUETE
Page 13:
P, C, T, NOMBRE BARYONIQUE ET NOHBR
Page 16 and 17:
symétrie). On ne peut plus se perm
Page 18 and 19:
Figure 1: Un tQtraddre droit a pour
Page 20 and 21:
avec une grande section efficace po
Page 22 and 23:
Nous verrons que, encore aujourdhui
Page 24 and 25:
2.3 Le nombre baryonique et les nom
Page 26 and 27:
3 L'Ouolution historique3.1 Les anc
Page 28 and 29:
d'embranchement de quelques %. Rujo
Page 30 and 31:
oyonnement de freinage, et perd son
Page 32 and 33:
directe, contrairement aux photons
Page 34 and 35:
YS)Le boson qui transmet l'interact
Page 36 and 37:
montre [en exploitant le modele des
Page 38 and 39:
[VLI~4.22 Existe-t-il une matrice d
Page 40 and 41:
(Fve Zurich < 18 eV spectre B du tr
Page 42 and 43:
lllquestions fondamentales. Ce n'es
Page 44 and 45:
ien auancb, avec un faisceau de pro
Page 46 and 47:
physique soit telle que les Qlectro
Page 48 and 49:
Figure 5: Les lois de consemationci
Page 50 and 51:
COI N C~Figure 6: La polarisation c
Page 52 and 53:
la polartsation transversale des Ql
Page 54 and 55:
une feuille mince oirnont6e. Enfin.
Page 56 and 57:
5.3 Les effets dans les courants fo
Page 58 and 59:
desintégration du muon conservent
Page 60 and 61:
5.3.3 Interaction ~e~ton-~uark~'.5.
Page 62 and 63:
Lorsque l'énergie E, du faisceau v
Page 64 and 65:
5.4 Les effets dans les interoction
Page 66 and 67:
II existe d'autres possibilités ex
Page 68 and 69:
noyaux légers que la methode prend
Page 70 and 71:
discussion plus détaillée de cett
Page 72 and 73:
pour les transitions de Fermi et de
Page 74 and 75:
6 La violation de PC et la violatio
Page 76 and 77:
Le doublet :obBil b l'équation d'
Page 78 and 79:
importance d la mesure trhs prBcise
Page 80 and 81:
622 Le theorbme polarisation-asymé
Page 82 and 83:
Btait Bnorme. Des expbriences ultQr
Page 84 and 85:
aison quelconque S est petit dans l
Page 86 and 87:
Une experience utilisant un faiscea
Page 88 and 89:
et dans le renversement du temps:On
Page 90 and 91:
contributions puisse produire une a
Page 92 and 93:
n7 La uiolation du nombre bayonique
Page 94 and 95:
72.1 SU(5) comme exempleB.Quels son
Page 96 and 97:
deux Bnergies caract6ristiques de c
Page 98 and 99:
[auec une certaine prbcision) la tr
Page 100 and 101:
8 La conservation du nombre leptoni
Page 102 and 103:
la double désintégration B auec n
Page 104 and 105:
(7.76%] qui est un candidot à Io d
Page 106 and 107:
9 La violation des nombres leptoniq
Page 108 and 109:
introduits. Le premier utilise une
Page 110 and 111:
des foisceaux plus intenses et de m
Page 112 and 113:
nombre de pointe. La coordonnBe z e
Page 114 and 115:
pour la capture, de façon b minimi
Page 116 and 117:
theoriques pour une simple rumeur?
Page 118 and 119:
où p est i'impulsion du faisceau d
Page 120 and 121:
OU côte des acc418rateurs la situa
Page 122 and 123:
10 Conclusion10.1 Les perspectives
Page 124 and 125:
Appendice A: La ucolation de la par
Page 126 and 127:
C'est la théorie V-A. Les quarks e
Page 128 and 129:
Appendice 0: La dbsintbgrotion du m
Page 130 and 131:
trouve l'expression de la polarisat
Page 132 and 133:
fi~~endice C: Oscillations de neutr
Page 134 and 135:
et comme la matrice M,a pour carre
Page 136 and 137:
Jusqu'ici nous avons considéré la
Page 138 and 139:
peuvent être imaginQs, qui tentent
Page 140 and 141:
1 'The Discrete Symmetries P. T and
Page 142 and 143:
Chopitre XXiV, C.S.34 Vcir rbf&renc
Page 144 and 145:
of Time-Reuersai Inuariance', T.S.
Page 146 and 147:
90 'Neutrinoless Double B-Decoy in
Page 149 and 150:
SYMETRIE D'ISOSPIN ET STRUCTURE NUC
Page 151 and 152:
"Isotopic spin is nat a key to nucl
Page 153 and 154:
- 141 -.?tant k. Ils sont aussi vec
Page 155 and 156:
- 143 -L'opérateur de charge du sy
Page 157 and 158:
- 145 -,-+A- = 2 k:'L:i -(1.27)et v
Page 159 and 160:
- 147 -la situation pour le longueu
Page 161 and 162:
l'incertitude incluant à le fois l
Page 163 and 164:
) Etet anti-analogue-Par définitio
Page 165 and 166:
On peut se rendre compte, par un ca
Page 167 and 168:
- 155 -2dans le sens d'une plus fai
Page 169 and 170:
- 157 -L'interaction faible contien
Page 171 and 172:
- 159 -(O) + ' (C)1 1 T(T+~) - T2 T
Page 173 and 174:
- 161 -où a represente tous les au
Page 175 and 176:
- 163 -TabLe 1 : iaaw~@~t dlLcapUI,
Page 177 and 178:
- 165 -1 5 0'- 2'. .. i10(p,3~e) 'S
Page 179 and 180:
- 167 -tres pauvre illustre la diff
Page 181 and 182:
- 169 -Ajoutons qu'un fit des masse
Page 183 and 184:
où Z et N sont les nombres de prot
Page 185 and 186:
- 173 -ne permettent pas de peupler
Page 187 and 188:
- 175 -de la cascade de décroissan
Page 189 and 190:
- 177 -w1Oa 1wb 1T=3/2 -GS 1 T=2 -a
Page 191 and 192:
-- 179 -Table 3 : VaLw caLdfeo de l
Page 193 and 194:
où A est l'analogue du noyau C : A
Page 195 and 196:
Chaque RIA est caractérisée par u
Page 197 and 198:
où mLj(r,k ) et .$Lj(r.kn) sont le
Page 199 and 200:
- 187 -11.4.4 Applications aux RIA
Page 201 and 202:
- 189 -Faune 20 : Spectne de di661~
Page 203 and 204:
- 191 -*t25 - CC ip.po120-155 IO--
Page 205 and 206:
- 193 --2x-P Y2 RE50NbNCE-aLb-4 F 7
Page 207 and 208:
- 195 -Chapitre IIIASPECTS THEORIQU
Page 209 and 210:
- 197 -4O'
Page 211 and 212:
- 199 -et l'on doit s'attendre par
Page 213 and 214:
- 201 -au départ un étet analogue
Page 215 and 216:
- 203 -où fc(;.) est 1s densité d
Page 217 and 218:
- 205 -comprendre pourquoi des mod
Page 219 and 220:
où n. - 1 pour les sous-couches re
Page 221 and 222:
Za Table 8 montre les valeurs (en M
Page 223 and 224:
Cette dépendance en énergie est r
Page 225 and 226:
La forme de ce potentiel a plusieur
Page 227 and 228:
- 215 -avecV~ = - uC a iad (uo(~) +
Page 229 and 230:
faut noter que l'on ne connait pas
Page 231 and 232:
- 219 -Al1~i%md: a ï Le po.tenti&
Page 233 and 234:
- 221 -a) particle onolog state-tJ
Page 235 and 236:
En relation avec le potentiel dépe
Page 237 and 238:
- 225 -riIV.SYMETRIE D'ISOSPIN ET D
Page 239 and 240:
- 227 -F^giMe I I: SpecZAe des 11eu
Page 241 and 242:
On peut peupler partir du mème eta
Page 243 and 244:
- 231 -La position en energie d'un
Page 245 and 246:
ou xf, xi représenterit les ondes
Page 247 and 248:
22 = +- - 2D 2 effectifNaT JoT" < i
Page 249 and 250:
- 237 -des règles de somnes dans l
Page 251 and 252:
- 239 -13connu si pour ces memes ni
Page 253 and 254:
- 241 -observe une différence entr
Page 255 and 256:
- 243 -étroits avec des distributi
Page 257 and 258:
- 245 -tordues. En utilisant diffé
Page 259 and 260:
- 247 -TabLe 2 : R é b W ob.tenud
Page 261 and 262:
Ajoutons .i cet argument général
Page 263 and 264:
- 251 -un transfert d'isospin de 2
Page 265 and 266:
- 253 -.3.2.3.25"A.-.-A.t4-."N i>A-
Page 267 and 268:
a des multiplets où T,- 255 -est g
Page 269 and 270:
29. R.G.H. Robertson, W. Benenson,
Page 271:
- 259 -86. D.E. Bainum et al., Phys
Page 274 and 275:
Fiés& :La symétrie chirale est d'
Page 276 and 277:
II. NOTION OE SYllETRIE CHIRALE1) H
Page 278 and 279:
(B. 1)où on a défini les nouveaux
Page 280 and 281:
III. LA SYILTRIE CHIRALE : UNE SYII
Page 282 and 283:
souvent le choix inverse !) En util
Page 284 and 285:
qui induisent les transitionsk' ,et
Page 286 and 287:
facteur de forme Gp(k) doit donc av
Page 288 and 289:
P.C.A.C. (Partiall~ Conserved Axial
Page 290 and 291:
Goldstone" par opposition à la ré
Page 292 and 293:
Le terme C(X) rassemble tous les au
Page 294 and 295:
On peut fignoler un peu le calcul e
Page 296 and 297:
Par le théorème de ~oether~ on co
Page 298 and 299:
comme on peut le vérifier directem
Page 300 and 301:
Finalement il nous reste à tenir c
Page 302 and 303:
Le dernier terme dans & donne la di
Page 304 and 305:
contribution de ce couplage vient e
Page 306 and 307:
et des graphes dits de "pôle de pi
Page 308 and 309:
1. M.L. Goldberger and S.M. Treiman
Page 310 and 311:
R M:Les brisures (spontanées) de s
Page 312 and 313:
- 300 -finis, c'est-à-dire avec un
Page 314 and 315:
nombre de particules reste fixe et
Page 316 and 317:
Pour un système macroscopique, la
Page 318 and 319:
ceci s'écrit :avecLa solution exac
Page 320 and 321:
L'état fondamental est donc donné
Page 322 and 323:
Faisons maintenant la m-eme étude
Page 324 and 325:
'pas des états stationnaires mais
Page 326 and 327:
En définissantnous arrivons à :o
Page 328 and 329:
- 316 -ce qui signifie que seules l
Page 330 and 331:
et que le projecteur peut aussi s'
Page 332 and 333:
Dans notre modèle, le recouvrement
Page 334 and 335:
- 322 -méthode de projectoin que n
Page 336 and 337:
- 324 -Fig. 8 Surfaces d'énergies
Page 338 and 339:
Pig. 10. Distribution d'une paike d
Page 340 and 341:
- 328 -Conmie la brisure de la sym
Page 342 and 343:
- 330 -La solution est donnée par
Page 344 and 345:
à la gouttelette : outre le mouvem
Page 346 and 347:
translation rotation rotation des p
Page 348 and 349:
L'équation (5.33) s'écrit alors :
Page 350 and 351:
Fig. 16. Dépendance de la solution
Page 352 and 353:
Le point représente l'interaction
Page 354 and 355:
- 342 -Le potentiel chimique est ma
Page 356 and 357:
A l'équilibre (5.54) et avec (5.50
Page 358 and 359:
Nous voyons que la solution RPA dev
Page 360 and 361:
termes cinétiques dans les exemple
Page 362 and 363:
- 350 -nous aboutissons à l'équat
Page 364 and 365:
- 352 -(voir cependant le chapitre
Page 366 and 367:
Les constantes c. sont fonctions de
Page 368 and 369:
L'opérateur de masse contient une
Page 370 and 371:
- 358 -11 est possible d'écrire ce
Page 372 and 373:
- 360 -En inversant cette relation
Page 374 and 375:
kNous ut~lisons la relation = PL,-
Page 376 and 377:
REFERENCESJ'ai été volontairement
Page 378 and 379:
AVERTISSEMENTCe cours est divisé e
Page 380 and 381:
Le succès de cette approche fut te
Page 382 and 383:
nettement plus basse. 11 s'agit d'u
Page 384 and 385:
On note = (-l)wd-w et (dfd')nL)= [d
Page 386 and 387:
1 opérateur3 opérateurs3 opérate
Page 388 and 389:
6' CAS PARTICULIER DES VIBRATEURSSi
Page 390 and 391:
Figure 5 : Spectre typique O ( 6 )T
Page 392 and 393:
- 380 -7' LES TRANSITIONS ELECTROMA
Page 394 and 395:
Neutron NurnberFigure 7 : Spectres
Page 396 and 397:
La région -4-Dans cette région le
Page 398 and 399:
1' La distinction explicite entre b
Page 400 and 401:
Ces deux derniers termes (%,et V,,)
Page 402 and 403:
4' ApplicationsOn peut trouver. dan
Page 404 and 405:
Neulrcm numberFigure15 : DiPi&rents
Page 406 and 407:
noyaux qui nous intéressent ici, d
Page 408 and 409:
130 140 150Neulron NumberFigure 17
Page 410 and 411:
Prenons l'exemple d'une transition
Page 412 and 413:
et la densité de charge de transit
Page 414 and 415:
Figure 21 : Comparaison des densite
Page 416 and 417:
Pigure 22 : Densites de charge do t
Page 418 and 419:
sont tout Bhypothèses faites.fait
Page 420 and 421:
Nous avons étudie à Saclay quatre
Page 422 and 423:
présentent une telle discontinuit
Page 424 and 425:
extension radiale des fonctions d'o
Page 426 and 427:
IBM ET MELANGE DE CONFIGURATIONS* P
Page 428 and 429:
RésuméLes noyaux de A impair sont
Page 430 and 431:
L'expérience montre que- les parci
Page 432 and 433:
- 420 -Si on ne considère qu'un se
Page 434 and 435:
Nombre de neutronsFigure 1 : Compar
Page 436 and 437:
Figure 2 : Comparaison des valeurs,
Page 438 and 439:
- 426 -forment aussi une algèbre f
Page 440 and 441:
La formule (18) peut être considé
Page 442 and 443:
1V.C Tests de la symétrie de Bose-
Page 444 and 445:
De facon plus quantitative, il est
Page 446 and 447:
Les opérateurs de transfert les pl
Page 448 and 449:
Figure 9 : Miee en évidence expér
Page 450 and 451:
les générateurs de ces groupes B
Page 452 and 453:
Le schéma de supersymétrie a éga
Page 454 and 455:
Cette extension unificatrice de la
Page 456 and 457:
BIBLIOGRAPHIE1 - Voir par exemple :
Page 458 and 459:
B.& : La recherche du processus de
Page 460 and 461:
double décroissance fi-peut égale
Page 462 and 463:
@vident que plusieurs conditions so
Page 464 and 465:
Dans cet hamiltonien, si les param
Page 466 and 467:
- Décroissance JB (Ov) ; transitio
Page 468 and 469:
C'est-&-dire qu'un gain d'un ordre
Page 470 and 471:
L'ensemble de ces mesures géologiq
Page 472 and 473:
particuliérement intéressant puis
Page 474 and 475:
associé à la désexcitation ûP(O
Page 476 and 477:
Fig. 8 Spectres directs de detecteu
Page 478 and 479:
selection en énergie sur le photon
Page 480 and 481:
La figure 11 montre les spectres pa
Page 482 and 483:
VI - AUTRES PROJETSDe nombreuses ex
Page 485 and 486:
PHYSIQUE DES PARTICULES : LA QUETE
Page 487 and 488:
1. INTRODUCTIONLes symétries physi
Page 489 and 490: soit 15 états d'hélicité.A côt
Page 491 and 492: - 479 -Higgs, une 24 et une 5, pren
Page 493 and 494: Le calcul du temps de vie du nuclé
Page 495 and 496: qui seraient bienvenues pour la gra
Page 497 and 498: - 485 -(112, 0) @ (0, 112) = (112,
Page 499 and 500: que l'état fondamental ne soit pas
Page 501 and 502: Fig. 4Mais étant donné la periodi
Page 503: 4 dimensions et un groupe de symét
Page 506 and 507: *Nous montrons comment à partir du
Page 508 and 509: - 496 -métrie chirale, doit être
Page 510 and 511: - 498 -Le lagrangien (1) peut s'éc
Page 512 and 513: Fig' : Solution de l'équation (21)
Page 514 and 515: ILe lagrangien, obtenu en intégran
Page 516 and 517: Le rayon carré isosealaire moyen e
Page 518 and 519: Les matrices A et B sont des matric
Page 520 and 521: En utilisant les fonctions des nucl
Page 522 and 523: .vSi l'on fait la tranformation d'
Page 524 and 525: leurs de f,,, e, y et B sont diffé
Page 526 and 527: -./4 La théorie des quarks dans la
Page 528 and 529: APPENDICE A : CALCUL DE LA MASSE DU
Page 530 and 531: ce qui correspond bien à l'éq. (6
Page 533: PHYSIQUE DES INTERACTIONS FONDAMENT
Page 537 and 538: LISTE DES PARTICIPANTSABCRALLABZOIT
Page 539: ADRESSESCentre d'Etudes luclkaires
show all

symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?