symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 247 -TabLe 2 : R é b W ob.tenud L'andyse des néado~ (p,pll d 201 MeV- pou. ln tw&n dl].Noyau Ex (MeV) r (MeV) N = (doIda) /(d~/dri)~,,~~exp5 1 ~ 10.15 i: 0.15 1.35 r 0.158~i 8.5 t 0.1 0.23 t 0.0390~r 8.9 i 0.2 1.5 i: 0.2 0.26 r 0.03"MO 9.0 t 0.1 1.1 r 0.1 0.34 r 0.05""~n 8.4 t 0.15 0.27 i 0.05140ce 8.6 t 0.2 0.25 i 0.07Cette table appelle deux remarques :i) l'énergie d'excitation de telles transitions est relativement stable enfonction de lamasse du noyau. Ceci est peu surprenant compte tenu du fait que l'énergie d'excita-tion est donnée essentiellement par le terme spin-orbite (E. - E. ) qui n'a pas deJ< J>dependance très forte avec la masse des noyaux.ii) 1 'intensitb extraite est elle aussi très semblable d'un noyauseulement 20l'autre. Notons que30 % de l'intensité est observée, valeur inférieure au 50 % observkeen (p,n) et qui pose avec encore plus d'acuité le problème de l'intensite manquante.A ce probleme d'intensité manquante s'ajoute un autre puzzle, tout aussi surprenant au premierabord, le désaccord que l'on observe dans la distribution de l'intensité des transitions Ml suivantque l'on peuple ses transitions en diffusion d'électrons ou de protons. Une illustrations de cettesituation est donnée dans la Figure 33 où sont comparés, pour une même region d'excitationdn6nergie, les spectres obtenus en (p,pl) et (e,el) dans le cas du 51~. La résonance large excitée100)en (p,pt) & 10.15 M~v'~) n'a strictement aucune correspondance dans le spectre (e,e4) .Ces desaccords entre la distribution de l'intensité des btats Ml suivant le type de sonde(p, e, etc ... ) peuvent ëtre expliqués simplement par la forme des opérateurs B(M1) et z.? qui con-tribuent respectivement & l'excitation de ces transitions.