symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 350 -nous aboutissons à l'équation habituelle du gap :Nous avons donc démontré que l'équation du gap est équivalente à une solution particulière del'équation Bethe-Salpeter (5.72) qui elle même est équivalente à la RPA.Pour comprendre l'asymétrie du traitement de deux propagateurs (5.74) dans (5.73) nousreécrivons d'abord l'expression pour G~~~ de la manière suivante :Nous constatons que l'expression (5.79) figure sous l'intégrale dans (5.76) et le propagateurGBCS contient donc un couplage au mode le plus bas de la RPA pp. Graphiquement, on peutinterpréter l'eq. (5.78) comme ceci :où le point représente l'interaction et l'amplitude < 0 1 a a 1 0 > est donnée par *,Les équations BCS peuvent donc être interprétées comme un couplage simultané de lasolution RPA la plus basse (le mode mou) à la propagation d'une particule. Le mode mou est repré-senté par l'amplitude RPA< Ola a (O > qui elle même peut être considérée corne une densité àun corps (la densité anormale de la superconductivité). C'est la raison pour laquelle,en couplantseulement un mode RPA (le plus collectif ou le plus bas) au mouvement des particules individuellesnous obtenons à nouveau une théorie à un corps. Nous avons ici traité la transition à la superfluiditémais les considérations sont tout à fait analogues pour la transition sphérique déforméeou le mode mou est donné par la vibration quadrupalaire à basse énergie. Dans ce cas, le coupla-