symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

IV.3.2 Resonances Gamow-Teller et Transitions Ml en reactions d'&change de chargeet de diffusion inélastiqueUne autre transition joue un r8le important dans les réactions d'@change de charge et dediffusion inélastique. Elle caractérise une autre symétrie où le spin et l'isospin sont simulta-nément renversés. Il s'agit de transitions AS = 1, AT = 1 induites par l'opérateur V,sion IV.25. Ce type de transition appellée suivant les auteurs, transitions "spin-flip",de l'expres-isospin-flip, résonance Gamow-Teller ou MI correspondent des configurations simples de type particule-trou que l'on peut décrire & partir d'un exemple.Considérons l'état fondamental d'un noyau doublement magique de 48~a. Le spin de l1etatfondamental est O+, la couche If est pleine, les couches supérieures (Ifgl2 par exemple) sont7/2complktement vides (Figure 13a). Supposons que 1 'on sache produire une excitation particule-trou48du type décrit dans la Figure 13b soit $( Ca, I+T = 4) = (f712)i1 x (fgI2)i1. On dit qu'on aO& faire .3 une transition de type Ml par analogie avec l'opérateur magnétique dipolaire Ml carac-+térisant la désintégration y entre deux niveaux nucléaires 1' + O (voir Figure 14) d'isospin ToFigute 13 : al Fonoüon d'onde de !'éM ~ondumentae du 48~ab] Même choae powr L'éM AS = 1, AT = 1, hi1 danaLe mime noyau.F4une 14 : T miti4n magnttque dipoeaule enthe Lesniveau l+ et Of d'un noyauOn a bien faire à une transition AS = 1, AT = 1 (be = 0, O+ -. If, T i 1 = T T + 1) que l'onO O' Opeut peupler par diffusion inélastique de photons électrons ou protons ainsi que l'on a indiquedans la Figure 10.