symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

111.3 DEPLACEMENTS COULOMBIENSNous allons maintenant examiner le problème de l'énergie des états isobariquee analogues,et plus genéralement des RIA. Nous avons mentionné plus haut que la différence d'énergie E -ER TTentre l'état analogue physique et son état parent constitue ce qu'onappelle le déplacementd'énergie caulombienne (DEC) déjà rencontré Bu chapitre Il, ou plus brièvement déplacementcoulombien. 11 est clair que le formalisme général esquissé dans la section 111-1 permet d'étudieraussi bien les déplacements coulombiens que les largeurs des RIA, puisque E -E et -Tl2 ontR Irlea parties delle et imaginaire d'une même quantité f.q.111-11 Ce formalisme est bienadapté à l'étude des RIA dane les noyaux lourds. Cependant, l'effervescence autour de la questiondes déplacements coulombiene trouve son origine dans la difficulté d'expliquerles mesuresprincipalement faites sur les noyaux miroirs. Aussi commencerons noua par ce cas, pour lequelune approchemoins générale peut aussi être adoptée.111.3.1 L'anomalie de Nolen-SchifferExpérimentalement, les énergies de liaison de nombreux états parents et de leurs analoguessont connues avec une très bonne précision (cf. chapitre II), en particulier pour les paire8de noyaux miroirs (N - Z+l,Z) et (N-1, Z+l). L'image la plus simple de l'état parent Ill> etde son analogue idéal lk> est représentée par la Figure 3 : Ili> correspond à un certain nombred'états individuels remplis, !fi> est une superposition de configurations particule-troucompatibles avec le principle de Pauli. Dans le cas des noyaux miroirs, l'excèe de neutrons dansIR> se réduit à un seul 6tat individuel. Naturellement, l'état analogue physique est plus complexeque l'étatIft> de la Figure 3. En effet, les cmrs formés de Z protons et Z neutrons ne sontpas forcément identiques dans les deux noyaux (N,Z) et N-1, Z+1) ; on peut aussi avoir desconfigurations où le trou est dans le c m . Un exemple concret, pour fixer les idées, est celuioùIli> est le fondamental du 41~a (N . 21. Z - 20) tandis que son analogue physique est lefondamental du 41~c (N - 20, Z - 21).Partant de cette image simple, Nolen et Schiffer 56) ont analysé les déplacements coulombiens&E d'une variété de noyaux et les ont exprimés SOUS la forme :CDans cette expression , AD est la contribution direct de Coulomb ; c'est la partie dominantede A E (plus ~ de 90% du total) et elle s'écrit :