symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 301 -en fonction de la densité pour une température donnée et pour plusieurs valeurs du potentielchimiqueP.0.1W[M~V fm->]O-0.1-0.2 cf~ig. 1. Le grand potentiel w =R/A enfonction de la densité p pourplusieurs valeurs du potentielchimique u. La figure est cellede la réf. Cl ] -Le gaz est invariant par translation (nous supposons des conditions aux limites périodiques aubord du container macroscopique des A particules). Placons nous d'abord dans la situation p = p Oet la densité du gaz est au voisinage de p " pG come indiqué sur la figure. Imaginons quenous puissions agir sur le potentiel chimique et passons de u = uo à u = ri4.Le gaz ''voit'' mainte-nant une situation où, à une densité plus élevée, il pourrait gagner beaucoup d'énergie. Seulementle container a un volume V et un nombre de particules A donné, c'est à dire la densité p= AlVest fixée. Cornent le système va-t-il s'arranger pour gagner de l'énergie quand même ? Dans legaz,il y ataujours des fluctuations de densité, c'est à dire localement dans l'espace et dans letemps il y a des endroits dans le gaz où la densité est plus élevée ou plus diluée que la moyenne.Ces fluctuafions, de nature thennique ou quantique, ne sont pas invariantes par translation carlocalisées dans l'espace, mais à cela il n'y a rien d'anormal. Ces fluctuations vont et viennentc'est à dire qu'elles représentent des paquets d'ondes dépendants du temps; on peut se les imagineraussi come une superposition d'ondes de densitéQl;(;t,&) = f, A bct> COA 1; (2.2)Tout cela est tout à fait naturel car obéissant à l'équation de Schrodinger dépendant du temps.Si maintenant une de ces fluctuations focales de densité est suffisamment forte pour que le gainen énergie de volume surcampense le coût de l'énergie de surface, elle va s'amplifier jusqu'a cequ'elle soit "tombée" dans le minimum de la figure 1 pour u - u,c'dst à dire p - PL. Comme le