symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

'pas des états stationnaires mais que l'étalement du paquet d'ondes devient d'autant plus lent quela masse est grande et que, dans la limite des très grandes masses (c'est à dire macroscopiques),l'étalement devient si lent qu'il est ~rati~uement négligeable (le temps caractéristique atteignantl'âge de l'univers par exemple). C'est ce qui se passe pour les supraconducteurs, le vide avecsymétrie chirale brisée etc.Avant de passer à la description des techniques de projection, considérons encore unaspect quelque peu négligé dans notre solution Hartree (3.13 - 3.15). C'est le fait que la valeurmoyenne de l'impulsion totale est nulle ( 1 \y/> = O ) tandis que la valeurmoyenne avec la fonction exacte est différente de zéro (voir (3.19' '1 ): *-( $1 Y;'') = P.Cependant, ce défaut est facilecorriger : il suffit d'imposer dans le calcul variationnel lavaleur moyenne correcte par un multiplicateur de Lagrange.avecCe nouveau principe de variation mène aux équations suivantes :Il est facile de vérifier que les solutions sont données par :