symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

polarise la cible. on obsenie une variation du toux de comptage qui es1 proportionnelle 6 Iopolarisotion longitudinaie du fcisceau:NI et NZ Sont les nombres de coïncidences observAes, dans des temps égaux. avec les deuxsens de polarisation de la cible. La polarisation de la cible est coractérisée par f. qui est engros Io fraction du nombre d'électrons orientés dans l'atome ferromagnétique (de l'ordre de 7%).R(E) est le pouvoir d'analyse, qui dépend de l'énergie incidente. et qui est colculable parl'électrodynamique quantique. PL est la quantité à déterminer.Figure 10: Principe du poiarimdtre à diffusion il0ller. Les deux Blectrons de I'Btat final sontdétectés en coïncidence. Le champ magnblique est renversé périodiquement [l et 21, et onenregistre les nombres de coïncidences correspondants. La feuille est inclin6e par rapporl aufoisceau d'électrons. Oana la deuxihe partie de la figure. les deux électrons sorlanto Boni dansun plan perpendiculaire à la feuille.Dans le cas des positrons. la méthode de la diffusion Hott est trds inefficace car lespositrons sont soumis -3 une répulsion, et la force spin-orbite a une portAe plus courte que laforce de Coulomb. Par contre, on peut utiliser la diffusion Bhabha (diffusion positron-électron) sur