symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

l- 125 -avec K -GN, p-' et Pl, - {k - cos28J oz + sin28 a,E2 - ElLa matrice Pl,a pour carre (1 - 2k cos8 + k2) et on peut l'écrire sous la forme:auec :MA -I - cos28,(1 - 2k cos28 + k2fRsin28,cos28 - kcos20, - sin28, -sin28,1 cos29,sin28(1 - 2k cos28 + k2]lR (1 - 2k cos28 + k2yRL'angle 8, dbpend de la denait6 du milieu trauemb, donc de la position du neutrino. On feroIhypothAse que la variation de la densit6 est euffieamment lente (pendant la durée d'uneoscillation) pour que l'on puisse faire une qpmxhLion adlabalip. L'angle 0, est undbphasage local. qui varie le long de la trajectoire du neutrino. On peut aussi introduire lafdquence locale :o, - o (1 - 2k cos28 + k2]1RLa resonance se produit pour:26 N, ,/?? p - &m2 cos28num6riquement. en introduisant la densite p (en g/cm3) et Y le nombre d'électrons par atome:G N, - 387 x 2 p Y (en eV]Les conditions peuvent étre r4aliséee pour que la rBsonance se produise quelque part 6I'intBrisur du soleil. Examinons alors la variation des fhquencea en fonction de la donsit6 (ouencore en fonction de k pour des valeurs de p et de bm2 fix6es. On obtient deux branches decourbes ayant pour asymptotes les droites de pentes f o passant par le point k - cos20. Unneutrino Blectronique crB4 dans une r&gion de grande densite suivra la courbe supkieure, et sila condition d'adiabaticit4 est satisfaite, se retrouvera à 1'4tat muonique. Seuls les neutrinosayant une Bnergie superieure à un certain seuil subiront cette transition. Les neutrinos de basseQnergie ne seront pas alt8rBs. Suiuant les valeurs choisies pour 8 et ~m~ plusieurs sc6narios