symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 193 --2x-P Y2 RE50NbNCE-aLb-4 F 712 RESONANCE4.0 3.0 20 i .O OEXCITATION ENERGY (MeV)FQme 23 : Specthe d'eucLtaz2an du lkZCe aux énengies des RTA26 et 3p ,. Les bmes v&aîes sont phopohd~&es3 hhgwn pahti&e drénci66*On vchht'b.tat 6uiae indigué. Noaen pom &que RIA Le &-tua de niw~llx de 3 à 4 MeV hespectlvemmfcoilhespondeni aux con~*gwtation6 W C - & o u .(Thé de la hg$. 481.Les multiplets sont bâtis sur des états de trous de neutron correspondant .3 des orbitalesde bas spin (L = 0, l = 2 ; s,d) car les multiplets bâtis sur les états de trou ou g;j2 neseront pas observés I cause de la trop faible pénétrabilité des protons de L = 4 ou L = 5.Derniere remarque importante, contrairement au cas du 208~b le nombre de niveaux obser-ves dans un multiplet est beaucoup plus 6leve que celui attendu dans le cas du modele extrërne. Ily a une fragmentation de chaque 6tat théorique indiquant un fort melange de configuration dans lafonction d'onde de ces niveaux.II .5 CONCLUSIONLa brisure de symétrie d'isospin demeure toujours tres faible même dans les noyauxlourds. Pour les noyaux du type C + n qui peuvent être decrits dans le cadre soit d'un modèleextrême il une particule soit dans un modele de couplage faible, les RIA et leur spectroscopiepermettent de mesurer avec une grsnde précision les différentes composantes de la fonctiond'onde des états parents, composantes qui pour certaines d'entre elles ne peuvent pas êtreatteintes par une autre méthode. De plus, toute une classe nouvelle d'excitation du coeur,e.#p-t,~eut @tre obtenue dans différentes régions de la table de masse.