symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 328 -Conmie la brisure de la symétrie de translation se traduit en un paquet d'ondes en R (c'est-à-rire&(R) pour A+m ) ici la brisure du bon nombre de particules se traduit en un paquetd'ondes en y (c'est à dire &(p) pour A+- ). Pour voir cela facilement et explicitement,simplifions encore notre modèle de la figure 10 et considérons le cas où toutes les sous-couchesdégénèrent en une seule couche (modèle de la séniorité C33 j. A ce moment, nous avons :ce qui est à voir en analogie avec le déterminant de Slater centré autour de la position.L'équation (5.6) nous montre aussi que l'opérateur N peut être représenté par :Le paquet d'ondes (5.4) avec un écart de deux particules entre les différentes composantesressemble formellement beaucoup au cas de la rotation à une dimension d'un noyau pair où lepaquet d'ondes serait constitué d'états de la bande de rotation du fondamental dont les spins1 = 0,2,4,. . . sont écartés de deux unités et c'est pour cela qu'on appelle 1 BCS > de (5.4)aussi un état qui "tourne" avec une fréquence de "rotation"dans l'espace de jauge ( h est le potentiel chimique et E l'énergie correspondant à (5.4). voirplus loin).Pour l'instant, nous n'avions pas parlé du caractère très spécial du paquet d'ondes (5.4)qui est dû au choix approximatif des fonctions de base (en fait tout le raisonnement du haut auraitpu se faire en employant des fondamentaux exacts corne fonCtions de base). En effet, il s'agitde nouveau d'un déterminant de Slater (approximation toujours très valable pour des systemes fer-Maniques) avec les propriéte suivantesO(b 1Bcs> = O