symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

Y5- 113 -Le terme qui contient Io partie reelle des C,CJ viole l'invariance C et le terme qui contient lapartie imaginoire viole 1'inuar;ance T.Les données expérimentales pennettent de simplifier l'expression de Iharniltonien, qui peutaussi s'écrire :x- 9 [z (P 0, n)Ci o1 (? -Cl + c; 1 + y5 C, - c; 1 - y,2 +-1 2 vs1 +hc.1On voit apporoilre les projecteurs sur les états de chiralité devant 1'6tat du neutrino. Si leneutrino est gauche, ce qui est en accord avec I'exp6rience. on doit faire disparaître 1 - y,,ce qui donne:Cl - c;et la parite est violee ou maximum en faveur du neutrino gauche. Si l'électron est émis dans ladésint6gration p avec une chiralit6 gauche, ce qui est en accord avec l'expérience, on devrafoire précéder 1'6tot de l'électron du mame projecteur:1 +- - 1 - y ~28 -- 2soit e - e --puisque e - etY,, et que y5 anticornrnute avec y.,. Le terme leptonique est donc de la forme:-1-Y,e-1+Y,2 01 -5- "ePour i- S. T ou P ceci est identiquernent nul (car 0, comrnute avec y5 et les deux projecteurrsont orihogonaux]. On est donc romen& à2- 9 [; Y, (c" - ~RY,) dl (Z Y, ove)où l'on a traduit lharniltonien en termes de quarks et où a eet I'op6rateur de projection sur Ise6tate de chiralit6 gauche:a--1 + Y52Ruec C,aux leptons:- - CR on arrive à une expression parfaitement sym6trique par rapport aux quarks et%- G (au y, ad) (z y, av,)