symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

On peut peupler partir du mème etat fondamental de 48~a des transitions du type Fermi(AS = O, AT = 1) ou Gamow-Teller (AS = 1, AT = 1). Les configurations de telles transition sontillustrées dans la Figure 15.~igwe 15 : Repttbentation bchinrztique niuesu aondamentae du 48~a,des etata anatoguebet des é.tax2 1' du " V el ~ des ~ dc!bWc!g&n~ 6 pennKses I F d et h o u -TeUehl a&te Le noyau et les niueaw exCit6b du noyau Z+lAN+l.L'opérateur T'agissant sur le fondamental du 48~a donne l'état analogue (voir 5 IV.3.1).L'opérateur UT- change de proton en neutron mais change aussi d'une unité le spin. On a ainsià partir de l'état fondamental du 48~a(~t), 2 etats lt noté $GT de configuration1(f )-'(f )+l et (f712)- (fsI2)+l. On dit qu'il slagit de transitions de Gamow-Teller par712 712analogie a la désintégration B permise entre niveaux (o+.T~) + (l', To-1) illustrée dans lapartie droite de la Figure 15.Dans le cadre du modele extrême a particule independante, les deux transitions Gamow-Teller 1+ ont une intensité comparable, leur distance en énergie étant uniquement due au termespin-orbit (distance en énergie entre les orbitales j = L -1/2 et j = L + 1/2 Voir Figure 16a).Si l'on raffine ce modele et que l'on prend en compte l'interaction résiduelle entre la particuleet le trou alors l'intensité de la transition de basse énergie est fortement réduite et l'essentielde l'intensite se trouve concentrée et même repoussee à plus haute energie d'excitation à